La legge di Curie definisce completamente una figura normale dei cri- 

 stalli; ma occorrono a ciò le costanti capillari o le densità delle faoce. 

 Introducendovi invece un nuovo elemento, cioè gli indici individuanti le 

 facce, si riesce a definire la figura normale dei cristalli in modo più pre- 

 ciso senza ricorrere alle costanti capillari, che non sono facili a determinarsi. 



A questo aggetto introduciamo nelle relazioni (7) di Curie le aree 

 specifiche in luogo delle densità, intendendo per area specifica di una faccia 

 l'area avente l'unità di massa superficiale. Chiamando con «i , «2 , «3 ? ••• , «n 

 le dette aree specifici)e delle rispettive facce o", , , ... , o-„ . scriveremo le 

 relazioni di Curie (7) nel modo seguente: 



(8) pi - pi -Ps ■ ■■■ '-pn = «1 : «2 : «3 : ••• dn ■ 



Per raggiungere l'intento sopra accennato, fra le n facce considerate 

 0 in modo più generale fra tutte le facce osservate nel cristallo in esame, 

 quattro se ne estraggono (To - o' ,0" ,a"' soddisfacenti a queste due condizioni 

 1°) che abbiano le costanti capillari più piccole a» ,«',"".""' ; 

 2°) che ti-e di esse non giacciano in una zona. 

 Gli accrescimenti perpendicolari rispettivi siano Pa .p' ,p"\ le loro 

 aree specifiche Oo , a ■ a" , a'" . 



Le proiezioni obblique di sui piani a' , a" . a'" sieno rispettivamente 

 a[ , a'a , a"' in guisa che con una somma geometrica si abbia 



fio = «ó + a'o + aó" • 



Consideriamo una qualsiasi faccia del cristallo, (Tr, la cui area specifica 

 sia ar, l'accrescimento perpendicolare p^. 



Le proiezioni obblique di ar sui piani a',a'\a"' siano rispettivamente 



in o-uisa che con una somma geometrica si abbia 



(9) Clr = «; + < + <^'r ■ 



In questa equazione si può introdurre 



a'^ = hru\ , a'; = kra'l , a\:' = Ir a'^' , 



essendo lir.kr-lr gli indici della faccia ff^, esprimenti quante volte le 

 proiezioni a'o , a'o . a'o" sono contenute nelle rispettive proiezioni d^-a'^ .ci" . 

 Con ciò la (9) diviene 



(10) ar=^hrd(,-^kra"A^lrdi'. 



