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Quindi chiamati g' , g" , g'" , . . . dei nuclei di Lalesco ; definite le 

 matrici 



\\aZ\^k, ■ ||A,|r^i|0|l 

 ■ • ||^<^)l|^A, ; [|A,|p=||0|! 



Chiamati , , . . . i nuclei 



<p',{x) ipM ■ ^ati <fn[x) r il/) , • • • 

 la soluzione generale della (A) è data da 



g" + g" + . . .] 4- ^ -j- ^2 



con le a . costanti arbitrarie. 



Per l = r = $ = •■• = u= \ si ritrovano i risultati della Nota pre- 

 cedente. 



Meccanica Celeste. — Ricerche sopra le perturbanoni del 

 satellite di Nettuno ('). Nuta II di G. Armellini, preseutata dal 

 Corrispondente A. Di Legge (^). 



1. Come fu detto nella Nota I, noi ci proponiamo di ricercare se le 

 perturbazioni secolari del satellite di Nettuno possano essere spiegate am- 

 mettendo l'esistenza di un secondo satellite rimasto ancora scoaosciuto a ca- 

 gione della sua piccola massa. A tale scopo indichiamo con P il piano in- 

 variabile del sistema formato da Nettuno e dai due satelliti, l'osservato e 

 r ipotetico, e scegliamo come unità fondamentali il giorno solare medio, il 

 semidiametro equatoriale, e la massa del pianeta. Chiamiamo poi con , 

 rn , ,z , a .p . e ,i , w il coefficiente attrattivo, la massa, il moto e la distanza 

 media, il parametro, l'eccentricità, l' inclinazione e il modo ascendente del 

 satellite noto, indicando con le stesse lettere accentate m' , n' ecc. i corri- 

 spondenti elementi relativi al satellite sconosciuto. 



Assumeremo il senso delle rotazioni in modo che n risulti positiva, e 

 conteremo le inclinazioni ed i nodi assumendo P come piano fondamentale. 



2. Osserviamo che noi possiamo sempre supporre che anche sia posi- 



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tiva essendo i <C~^ ì moto di m' sarà diretto o retrogrado secondo che si ha 



■I ^ ^ ■' \ ^ 



(^) Pervenuta all' Accademia il .31 ottobre 1916. 



(-) Rendiconti, serie 5^, voi. XXIV, 1» sera., 1915, pag. 569. 



-Kkndiconti 1916, Voi. XXV, 2° Sem. 



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