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derivando la (3) rispetto ad x, la (4) rispetto ad y e la (5) rispetto a 2, 

 e poi sommando, dopo avere osservato che 



J ^ doì = — 4:7Tp {x . y ,2 , i) 



e che, richiamando l' incompressibilità. 



— < — - aco -\- — - ao) + — ~ dù)} = 



. fi n^)^ 

 = — j cos -j- y cos ny -\- w cost?^) — 



avremo appunto la formula (2). 

 Ora, osservando che 



r (M^) ^H^) ^H^) ( 



jo \ — COR + cos ny + r— cos /«^ > 



COR nx -\- — ^ — cos ny -j- — i:;;^ cos nz [ «JS = 

 Js dn 



avremo che la (2) può anche scriversi 



(6) 4.„-J_;,4P^S=6, 



dove nella G, oltre naturalmente a (> e ;« e, sotto segni di integrali, alle 

 forze di massa ed a funzioni ben note della teoria del potenziale, figure- 



dtt 



ranno soltanto, sotto segni di integrali, le u,v,w sul contorno e le 3-, 



an 



^ ' ^ " premesso, osservando che, col tendere del punto {x , y , 2) ad 



un punto del contorno, l'integrale che figura nel primo membro della (6) 

 tende verso il 



r 4-) r "(-) 



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