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che esiste qualche meccanica, come quella di Reech e Andrade, in cui, par- 

 tendo dalla postulazione contraria, si ricavano, almeno in un campo limitato 

 di applicazione, gli stessi risultati. 



3. — La questione può essere risoluta solo in un modo: cercare di tradurre 

 in equazioni di moto relativo tatti i fatti dinamici fondamentali conosciuti 

 (il che deve essere possibile, perchè sono tutti fatti ricavati da esperienze di 

 moto relativo); indi verificare se queste equazioni hanno, o no, forma inva- 

 riante rispetto a un moto arbitrario degli assi. 



Trattiamola anzitutto pel caso ipotetico di un mondo a una dimensione. 

 Siano ivi da principio due soli corpi, di masse nii , Mì , soggetti a una /orsa 

 mulua fi2. Nella meccanica newtoniana, presupponendo l'esistenza di una 

 origiue assoluta, scriveremmo le due accelerazioni sotto la forma 



dove jii esprime l'accelerazione relativa dei due corpi. Ora questa equazione 

 mette in rapporto le uniche quantità direttamente osservabili, e non con- 

 tiene più traccia di termini dipendenti dalla scelta e dal moto di un'origine. 

 Dunque, per quel caso particolare, essa risponde al quesito Alfa in modo 

 negativo. 



Le conclusioni sembrano però differire quando, sempre in quel mondo 

 a una dimensione, si suppone l' intervento di campi di forza, provenienti da 

 corpi eventualmente sconosciuti, o da forze non tutte mutue, o non tutte 

 date a priori. Ma allora si presenta il problema di misurare la » forza to- 

 tale » che sollecita un corpo. Analizzando questo problema, si trova la riso- 

 luzione della difficoltà. Infatti, facilmente si riconosce che la « forza totale » 

 non è quantità tìsicamente determinata in modo unico, senza intervento di 

 convenzioni sul riferimento; per misurarla è necessario ricorrere almeno in 

 parte al metodo di Kirchhofif, dicendo che un corpo m è sollecitato, per de- 

 finizione, da una forza nulla allorquando la sua accelerazione è nulla ri- 

 spetto a un riferimento convenzionale scelto, ovvero da una forza mj allor- 

 quando tale accelerazione si osserva uguale a j; e constatando (qui interviene 

 il fatto fisico) che se si aggiunge al corpo una forza addizionale dinamome- 

 tricamente misurata da óf, la variazione di ìnj coincide con óf. Allora l'unico 

 fatto dinamico da esprimere è quello relativo a questa ultima constatazione; 

 cioè 



Per differenza se ne ricava 



(1) 



d . mj = ò[ 



