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fenomeno di ovalizzazione del tubo, la cui importanza è stata così opportu- 

 namente messa in luce dai lavori del prof. Guidi. 



In virtù di questo fenomeno la dilatazione superficiale della data se- 

 zione, appena la condotta è piena ma non ancora sotto carico (cioè per 

 h = 0), è eguale alla metà soltanto della dilatazione superficiale a cui da- 

 rebbe luogo la equivalente ripartizione uniforme delle pressioni. 



L'entità relativa dell'errore a cui conduce la sostituzione della effettiva 

 distribuzione idrostatica delle pressioni con una equivalente distribuzione 

 uniforme, decresce però indefinitamente al crescere indefinito di h. La (V) 

 viene così a precisare il senso in cui va intesa l'attitudine delle pressioni 

 stesse dell'acqua a contrastare, quando la condotta è a pieno carico, il sopra 

 accennato fenomeno di ovalizzazione dei tubi. 



Fisica matematica. — Formule del Green e metodi del Betti 

 nella teoria del moto lento dei liquidi viscosi. Nota III di Um- 

 berto Crudeli, presentata dal Corrisp. A. Di Legge (0. 



III. Si consideri l'equazione 



dove (in virtù di quanto abbiamo trovato nelle Note precedenti) potremo 

 intendere posto il secondo membro sotto la forma (lo indicheremo allora 

 con L) che desideravamo. E si ponga 



4,m(<— rj 



F^- {t,^T<i). 



Adesso le ^ , r; , t rappresentano le coordinate di un punto generico 

 della porzione di fluido considerata all' istante t ; le x ,ij , 2 rappresentano 

 le coordinate di un punto interno della porzione stessa, all' istante / . La F, 

 come è ben noto nella teoria della propagazione del calore, è una soluzione 

 dell'equazione 



ì>^ + ^^> = 0. 

 Sicché, per to <Ct, avremo 



(') Pervenuta all'Accademia il 6 agosto 1912. 



