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Fisica. — Gli sforzi interni nei corpi ferromagnetici posti 

 nel campo magnetico. Nota preliminare di F. Piola e L. Tieri (^), 

 presentata dal Socio P. Blaserna (^). 



Introduzione. 



1. Clerk Maxwell (^), dando veste matematica ai concetti di Faraday, 

 mostrò che è possibile di concepire le azioni reciproche delle correnti elet- 

 triche — ed in particolare le forze agenti su di un elemento magnetizzato 

 posto in im campo magnetico — come dipendenti da uno stato particolare 

 di tensione del mezzo ambiente. 



Se l'induzione B è nella stessa direzione del campo magnetico H, questo 



stato del mezzo si riduce, secondo Maxwell, ad una pressione uguale 

 in tutti i sensi — pressione idrostatica, come vien detta, — combinata con 

 una tensione diretta secondo le linee di forza, ed uguale ad -7- HB. Ossia, 

 preso l'asse delle x nella direzione delle linee di forza: 



;'a-=-^H^ + 7^HB 



^ GTT ' 4:71 



(1) {p„ = -±R 



Quando non vi è magnetizzazione B = H e ne risulta una tensione 

 uguale ad secondo le linee di forza, ed una pressione pure uguale 



ad ~ H* nelle direzioni perpendicolari a questa. 



L'esistenza di queste pressioni e tensioni è stata qualitativamente ac- 

 certata coll'esperimento, ma non altrettanto può dirsi quantitativamente nei 

 mezzi ferromagnetici; e la cosa può giustitìcarsi quando si pensi che nella 

 trattazione del Maxwell è stata trascurata la reazione che sulla induzione 



(') Al Piola è dovuta la parte generale ed il metodo di ricerca, al Tieri la parte 

 sperimentale. 



Pervenuta all'Accademia il 30 agosto 1912. 

 (') Maxwell, Traiti d'électricité et de magnetisme, Paris, 1887, voi. II, § 642 



Eendiconti. 1912, Voi. XXI, 2° Sem. 44 



