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viene a prodursi per le deformazioni che i mezzi subiscono per effetto ap- 

 punto delle pressioni e tensioni stesse. 



Altri, dopo Maxwell, tentarono di colmare la lacuna e, per es., l'Helm- 

 holtz mise in conto la variazione di densità che il mezzo subisce, ed il 

 Kirchhoff oltre a questa, anche il mutamento di lunghezza nel senso 

 delle linee di forza. Secondo quest'ultimo, la pressione idrostatica P e la 

 tensione T sono rispettivamente date da: 



T = -^BH — ^- k"E\ 



dove k' e k" sono due coefficienti dipendenti dalle variazioni che la suscet- 

 tività k dei singoli elementi del corpo subisce per il mutamento negli ele- 

 menti stessi rispettivamente del volume e della lunghezza parallela alle linee 

 di forza magnetica. Qualora campo ed induzione, e quindi campo ed in- 

 tensità I di magnetizzazione, siano ugualmente diretti, e si indichino rispetti- 

 vamente con a e con A le dilatazioni — cubica, e ^ lineare, si ha: 



V l 



(3) I = H j /£ — — IW \ . 



2. Oltre alle teorie dell' Helmholtz e del Kirchhoff altre ne furono pro- 

 poste sulla magnetostrizione, pur senza potersi dire con sicurezza quali fra 

 esse dovessero essere scartate. 



Il sussistere di più teorie, le cui conseguenze sono in disaccordo fra 

 loro, è imputabile al fatto che le azioni da esse prevedute non sono diret- 

 tamente accessibili alla esperienza. Non essendo direttamente accessibili alla 

 esperienza le forze teoricamente prevedute, si deve ricorrere alla osserva- 

 zione di fenomeni che alla lor volta sono considerati come dipendenti da 

 quelle. Ma la dipendenza ordinariamente non è univoca, e di qui ne viene 

 incertezza nello stabilire la corrispondenza fra le condizioni magnetiche e 

 questi fenomeni osservabili. 



Il Cantone, per es. (^), partendo dalle equazioni del Kirchhoff ed intro- 

 ducendo le costanti elastiche del corpo, calcolò come un ellissoide di rivolu- 

 zione allungato, e disposto coU'asse di rotazione parallelo al campo, avrebbe 

 dovuto variare la sua lunghezza ed il suo volume allo stabilirsi di deter- 

 minate condizioni magnetiche. 



Le dilatazioni lineare e cubica erano misurabili, come il momento ma- 

 gnetico ed il campo, per cui potevano ricavarsi i valori dei coeEBcienti k' 



(') Wiss. Abli. Nachtrag, 1891, pag. 91. 



C) Memorie Lincei, 1889, voi. 6°, pag. 487; Rend. Lincei, 1890, voi. 6°, pag. 252. 



