— 338 — 



dalla ipotesi del Cantone, senza alcuna restrizione (^) rispetto alla suscetti- 

 vità, contrariamente a quanto asseriscono i due fisici giapponesi. 



Ma dall'esame delle laboriose misure e, più che tutto, dalla conside- 

 razione che nelle ricerche sui fenomeni reciproci magnetoelastici si sotto- 

 intende sempre legittima la equazione : 



cioè applicabile la inversione nelle derivazioni rispetto al campo magnetico H 

 ed allo sforzo meccanico S o, in altre parole, la nessuna influenza, sullo 

 stato finale del corpo, dell'ordine nel quale questi stimoli vengono applicati 

 — e ciò (^) è stato dimostrato non vero in generale — , si resta molto per- 

 plessi se anche questa via possa condurre a risultati soddisfacenti. In ogni 

 modo, per quanto essa possa darci preziose indicazioni sulla dipendenza tra 

 loro dei fenomeni magneto-elastici nei corpi ferromagnetici, nulla ci dice 

 nemmeno essa direttamente sulle forze attive nell' interno dei corpi stessi. 



Metodo dinamico per lo stddio degli sforzi interni nei corpi ferro- 

 magnetici POSTI NEL campo MAGNETICO. 



4. Come siamo andati esponendo, le difficoltà che si presentano nella 

 misura delle forze interne attive in un corpo ferromagnetico magnetizzato, 

 e posto in un campo magnetico, derivano dal fatto che non abbiamo il 

 modo di paragonarle direttamente con forze esterne a noi note, ma siamo 

 costretti a fare il confronto mediante la osservazione di fenomeni che con- 

 sideriamo come conseguenza di quelle e di queste : come, per es., colla os- 

 servazione delle deformazioni che il corpo subisce. Abbiamo notato la diffi- 

 coltà di stabilire una corrispondenza univoca fra gli elementi osservati, e 



(') Infatti, per es. per la trazione, dalla equazione del Cantone si ricava subito: 



dove £ è la dilatazione per unità di lunghezza, e p la, tensione per unità di sezione del 

 tìlo. Notando che nella ipotesi si suppone di arrivare, con qualunque tensione p, sempre 



alla stessa magnetizzazione finale li collo stesso campo Hi, viene: ^(H, I.) = 0. Deri- 

 vando allora rispetto ad H, ed invertendo le derivazioni al secondo membro, come fanno 

 i fisici giapponesi, viene, in valore assoluto, 



3H ip 



che è appunto la parte comune alle varie teorie sui fenomeni magneto-elastici reciproci. 

 (») Honda e Terada, Phil. Mag., 1907, 13°, pag. 36. 



