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il valore di a qui trovato. La entità delle forze che, come si accennava 

 al § 6, si trovano in gioco in questo fenomeno fa pensare a possibili appli- 

 cazioni nelle quali questa interessi e non importi la piccolezza degli spo- 

 stamenti. 



Confronto del risultato sperimentale con quello teorico. 



13. Il risultato ottenuto, cioè che la tensione longitudinale nel nikel è 

 proporzionale al quadrato del campo magnetico nel quale questo corpo è 

 posto, non coincide con quanto poteva prevedersi dalle concezioni del Maxwell, 

 e che nelle condizioni dei nostri esperimenti pur si avrebbe atteso di ritro- 

 vare. Infatti, per il Maxwell, la tensione longitudinale, trascurando la com- 

 ponente dovuta alla pressione idrostatica (cioè, nelle equazioni (1), i H in 

 confronto di B) avrebbe dovuto essere proporzionale al prodotto del campo 

 per la induzione e questo ci avrebbe portati molto lontani da quanto le 

 esperienze ci dicono. 



Poiché, ammesso come prima approssimazione, come ordinariamente è 

 fatto in elettrotecnica, ciie la induzione possa esprimersi come funzione si- 

 nusoidale del tempo, ma sfasata sul campo, cioè che se il campo è: 



H = Ho sen (ut , 



l'induzione sia: 



B = cBo sen {wt — a) , 

 la tensione verrebbe proporzionale a: 



T = Ho c5o sen wt sen {wt — a) = i H» c5o j cos a — cos (2 col -f- cc)\ . 

 ossia a: 



T = m + ?^ sen^ ^«z -{- ^ 



Ci 



e quindi la corrente che produce il campo dovrebbe essere sfasata di - su 



Li 



quella che produce la trazione esterna. 



Ora, per farci un' idea della grandezza di - , senza aver bisogno di co- 



noscere le unità nelle quali sono espressi e^o ed Ho (e per cSo effettivamente 

 non le conosciamo) potremo notare che, data la forma ammessa per l' indu- 

 zione, la energia dissipata in un ciclo è espressa da 



(15) 



E = 7 Ho cBo sen a 



