e che, d'altra parte, la legge di Hopkinson, corretta raediaute il fattore ^ 



1 Lì 



ricavato da noi direttamente dal confronto coll'area abbracciata dal ciclo 

 magnetico, dà: 



(16) E = ^-^H,c5o, 



dove con He si è indicato il camino coercitivo. Dal confronto delle (15) e 

 (16) risulta subito: 



11 H, 



sen a = - — — 



ÓTl Ho 



e, nel nostro caso pel quale si ha Ho = 31 gauss ed H^ = 8 gauss, deter- 

 minato quest'ultimo sui cicli statici, è quindi : 



sen a r= 0,302, e però : « = 17°,40'. 



Lo sfasamento adunque, fra la corrente che dà il campo e quella che 

 dà la forza esterna, dovrebbe essere dell'ordine di 9°, mentre col tubo di 

 Braun abbiamo trovato che, di fatto, era inferiore a 2°. 



14. Trovato che la tensione longitudinale non è, nelle nostre esperienze, 

 quale è preveduta dalla teoria del Maxwell, esaminiamo se l'accordo sussista 

 colla teoria di Kirchhoff". 



Dalle (2), tenendo conto nella tensione longitudinale anche della com- 

 ponente dovuta alla pressione idrostatica, abbiamo : 



■''=i^-P = 8^Hs-|(r-*')H- = f|£_(r-*')H|. 



Ora, dai valori di e K' calcolati da Nagaoka ed Honda ('), servendosi 

 delle formule ricavate dalla teoria del Kirchhoff, risulta che, per campi 

 inferiori a 40 gauss, {W — A') H supera sempre 800.000, così che il \° ter- 

 mine è sempre trascurabile rispetto al 2° e si può quindi ritenere la ten- 

 sione proporzionale al quadrato del campo. Senonchè la proporzionalità non 

 è che apparente, se poniamo per lì' — k' i valori trovati dai fisici sopra 

 citati, poiché tale differenza risulta funzione del campo avendosi per: 



H= 5 10 20 30 40 



rispettivamente 



r — /fc' = 61330 47170 32510 23850 19780. 



(') Phil. Mag. 1898, S. V, voi. 46^ pag. 261. 

 Rendiconti. 1912, Voi. XXI, 2" Sem. 



57 



