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« Ma all'errore accennato se ne sovrappongono ben altri, da alterare 

 ancor più il vero peso del gas introdotto nel pallone. Così l'impurezza dei 

 gas su i quali si esperinienta, costituisce di già una seria difficoltà nell'ap- 

 prezzare l'errore che ne può risultare. L'aria stessa atmosferica, così facile 

 ad aversi pura, può variare di densità da una all'altra, esperienza a causa 

 di variazione del rapporto dell'ossigeno all'azoto, come risulta principalmente 

 comprovato dal Jolly ('). La diversità dello strato di umidità aderente ester- 

 namente ai palloni dalla prima alla seconda pesata, ed una elettrizzazione 

 del pallone in seguito all'asciugamento sono due altri seri pericoli accennati 

 dallo stesso Regnault. 



« Un' altra causa di errore costante si riferisce alla proprietà del vetro 

 di condensare i gas alla sua superficie, come già provarono Jamin e Bertrand. 

 Stando ai risultati del Weber (*) la quantità di gas, che si stacca da una 

 superficie di vetro quando venga portata da 0° a 100°, è proporzionale alla 

 radice quadrata della densità del gas istesso. Più recentemente Chappuis (') 

 eseguendo misure più precise trovò che per ogni centimetro quadrato di 

 superficie di vetro portato da 0° a 180° si sprigionano i seguenti volumi 

 di gas. 



Per Pid-ogeno CI 0,00070 



» aria atmosferica 0,00089 



» anidride carbonica 0,00 ini 



» anidride solforosa 0,00151 



» ammoniaca 0,00221 

 « Nel caso nostro sarebbe necessario conoscere l'influenza della sola 

 pressione rimanendo costante la temperatura; dappoiché una volta il gas 

 viene racchiuso ad un alto grado di rarefazione e poscia alla pressione ordinaria. 



« Non credo inutile l'insistere sulla sensibile influenza, che può eser- 

 citare nella pesata del pallone' contenente il gas rarefatto la diminuzione 

 del suo volume esterno, la quale ha per effetto di far subire al medesimo 

 una perdita minore di peso nell'aria in confronto della pesata del pallon' 1 , 

 quando racchiude il gas alla pressione ordinaria. Secondo il Lamé ('') la 

 variazione Q nel volume interno V di un inviluppo sferico, quando lo 

 pareti interne ed esterne siano rispettivamente sottoposte alle pressioni H 

 e Hi , è data dalla formola 



a = p ; V j N H — ( N -ht) Hi -f- -|- (N + 1 ) (H — H \ ) J , 



dove fi è il coefficiente di compressibilità cubica della materia solida di 



(') Poggendorff Voi. 6; 520 (1819). 



("■) Tagabl. der Natuvf. und Aerzte zu Leipzig; 113 (1872). 

 (') Wiedemann, Annalen; Voi. 8; pag. I. 

 (') Mémoires de l'Academie, t. XXI; 429. 



