nelle quali si suppone A.v <C 1 , cioè che la velocità della carica resti sempre 

 inferiore a quella della luce, ed inoltre per direzione positiva di r è presa 

 quella da Sì' al punto (x y s) che si considera. Essendo ora 



= R a sen co (t — Ar) , ~ = — R co cos co (t — Ar) 



posto A» = a , si ha 



r[l — Ay cos vr']=r-{-a'R }?/cosoo — Ar) — — R)senw(^ — Ar)' , 

 quindi le espressioni dei potenziali ritardati divengono: 



^ ' r -\- a~R\y cos co (t — Ar) — (x — R) sen co (t — Ar) \ 



!U= « R sen co — Ar).F, 

 V = — a R cos co (i — Ar) . F , 

 W = 0. 



Questi potenziali soddisfanno all'equazione 



(4) 



Of=j 2 f — A 



•#-0 



dt* 



e sono legati fra loro dalla relazione 



(5) 



d¥ , dV , 



Le espressioni esplicite delle forze elettromagnetiche del campo che si 

 considera, relative agli assi fissi x y s , e soddisfacenti al sistema di equa- 

 zioni (I) , . . . , (IV), sono quindi le seguenti : 



