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essendo stazionario rispetto agli assi mobili scelti. Avendosi ora 



[ X = — H cos (0 -f wt) + K sen (0 -j- ut) , 



(10) ! Y = — Hsen(0 + <o/) — K eoa (6 -\- w t) , 

 (Z= Z'; 



l L = — E cos (0 + w t) + G sen (0 -f- co l) , 



(11) j 11 = — E sen («-}-<» *)-j-G cos (6 + 

 ( N = N', 



il sistema (I) , . . . , (IV), trasformato nelle nuove variabili, diviene 



dK_ dG 1 dW 



a de ~ d'i g de ' 



dK dK _ dE 



' ~ a de ~ dg ds' ' 



dZ/__ _dG 1^E_G. 



~ a de ~ de^~ o dg q ' 



rfB _ 1 dZ_dK 

 a de q de ds' 1 

 dG__dE_d7^ 

 \ a de ~ ds' dg ' 



de dg g de ' g 



rmv . ^ , H m_ 



(iV) <> rffl + rfp + ? + ^ _u - 



Le espressioni delle forze elettromagnetiche in funzione delle nuove 

 variabili si ottengono in forma semplice mediante il potenziale elettrostatico 

 F e le componenti del potenziale vettore ritardato secondo le linee 0 = cost, 

 £ = cost che indicheremo con l , (x . Si ha intanto dalla (1) 



(12) r 2 = e 2 + R 2 + / 2 — 2R?cos(0 + ar), 

 e quindi si ha per F , X, n 



^ r — ctJig sen (e -f- ar) ' 



(14) 

 da cui 

 (15) 



( U = — X cos (e -J- co t) -f- ix sen (0 -4- « 2) , 

 ^ y — — 2 sen (0 + co 0 — ,a cos (0 -4- w 0 ' 



A = «RF sen (0 -f- ar) , 

 = <r<RF cos (0 -\- ar) . 



