— 47 — 



Dalle (19) e (20) si ha per le forze elettromagnetiche 



^F 



H = _ ^' 



, _ ldF 



clF 



E = #R cos g. -rr = — aR cos 0. Z\ 



(20)' {$ = — «E, sentì. — = #R sentì. Z r , 

 _ T , to«R(R — q cos tì) 



N'= — , , v. = aR (H cos tì — K sen tì) 



(}V 4- s' 2 + R 2 — 2 R ? cos tì) 3 



Essendo ]/q 2 -f- / 2 -4- R 2 — 2 Rp costì la distanza del punto che si 

 considera dalla carica, si riconosce subito che la forza elettrica prodotta dalla 

 carica in moto con velocità assai piccola è sensibilmente la stessa come se 

 la carica non si muovesse ( x ). Se si considerano infatti le componenti delle 

 forze elettromagnetiche rispetto agli assi 0' x' y' 2', si ottiene 



X' = H cos tì — K sen tì = — , 



dx' 



dF 



(21) <J T' = H sentì -j-K costì = — ^7 , 



r dF . 

 Z = ~dì' 



V = E cos tì — G sen tì = — aRZ', 



(22) <jM'=Esentì-{-G-costì = 0, 

 N' = «R (H cos tì — K sentì) = aRX\ 



Si riconosce così che la forza magnetica è parallela al piano x' s' in 

 cui si trova la carica, è proporzionale alla proiezione della forza elettrica 

 per questo piano, ed è diretta normalmente ad essa, essendo poi, rispetto 

 alla traiettoria descritta dalla carica mobile, diretta secondo la regola di 

 Ampère. 



Q) Questo vale in generale per il campo generato da una carica elettrica in moto 

 vario qualunque ma con velocità assai piccola; ciò che si deduce facilmente dalla Memoria 

 citata del Levi-Civita, e fu già anche osservato dal prof. Righi : Sui campi elettromagne- 

 tici ecc. V. N. Cimento, serie V, tomo II, agosto 1901. 



