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quindi si ha più semplicemente 



' ak r*dF*>° . 



\ P, + F = — — — — da , 

 J ~ 2ttJ 0 do 



( 24) j , ak C 7 C d 2 F a >V 1a ak f" , f" 1 rf*F a -P Jfl 



Ponendo 



B = q 2 + R 2 — 2Ro cos e -f [|*'| -fit) 2 , 



si ricava 



F t +F=— .g* r°°— / m — ^ / — ^ _ Eg i en 6 



2ttJ 0 rfÉ»\t / B + 2Da + «V 2?r Vb(|/B+D) ' 



il che ci permette di determinare senz'altro le componenti delle forze elet- 

 triche, giacché nelle (22) devono essere trascurati i termini a %~ 4- a , 



do do 



a ^jr 4- a che sono di secondo grado in a. Per avere anche le compo- 

 rto do 



nenti delle forze magnetiche è conveniente procedere al calcolo diretto 



dX, da, 1 dli dui «i . , , „ , 



di ~z~r, , ~t~7, , rr — -r - — — in luogo delle a 1 e u x . 



d\s'\ d\x\ q do dg q B 



Si ha intanto, per le (24), 



dl x ak f 00 r x d 2 /dE*Z\ 

 d\J\~~2nJ 0 PJ 0 d Q dO\d\s'\) ' 



, d d , 

 ma essendo -7—77 = t~ j sarà anche 

 d\z | da 



dX L _mak f°°^ f 00 ri 8 f ^ / 1 



p r 00 ^ 2 r c? / 1 \~| _ _mak r x d 2 / 1 \ 

 ' I ~~ 2/r Jo A J 0 d0 \W J _ 2,t J Q d Q dd { r°>P ) 



mak 

 ~2rr 



r x d 2 / 1 



_mtó d 2 l 1 \ 



- 2 " J "^(,/B + 2D . 2 4;, + (A,)J /i 



avendo B e D le precedenti espressioni. Si ottiene allora 



(25) 



-jr-r, - wza 7- 



Ro sen 0 



J/B(|'B+D) 



] 



