— 192 



Analogamente, avendosi 



dz 



x mah f 00 f°°J_ d?_ r_d_ / 1 \~| w«A f°°_l_ tf^ / 1 \ 



' | ~ 2tt J 0 ^ J 0 (. do* \_dcc [r«<V ) J rfa ~~ 2tt J 0 ? V».P / § 

 mah r°° 1 d 2 / 1 \ ^ 



si ottiene 

 (26) 



dfi l 1 ^ 



Ro sen 0 



ì 



d\s'\~ ma g do\_\/B(]/B + D) 

 Si ha poi finalmente 



£ dd dg g 

 akT fTl ^ 3 F°^ _ ri / 1 d»F«.P \_ 1 d'F^ n 



quindi, osservando che è —, = =*= -r-j, secondochè / ^ 0, le componenti delle 



CtS UÀ Z 



forze elettromagnetiche dovute all' induzione sul piano conduttore ff sono : 



H, = — — , l E, = ma — , 



dg \ g do 



Ki= — jr, j G,=_ ma — , 



g do I dg 



rj, d¥ l \ N\ = 0, 



Zi = _ w.:, 



per s' > 0 , avendo posto 



E? sen 0 m mak 



X = J/B (J/B + D) ' 1_- 7b + "2^ Z; 

 e per /, <[ 0 sono invece 



H, = — -- , E,=— ma— 



dg \ g dO 



- 1 d¥ l < dx 



Ki — — — , ) Gì = ma 



g do ' / dg' 



Z\ = - 



rfP, \ Z\ = 0, 



Riferiamoci ora agli assi mobili 0' x y[ / ed alle variabili x' , y' , / : 

 indicando le componenti delle forze elettromagnetiche totali relative a questi 

 assi con (X') , (Y') , (Z') ; (L') , (M') , (N')> e ricordando che si ha 



(X r ) = (H) cos d — (K) sen 6 , (I/) = (E) cos 0 — (G) sen 0 , 

 (Y) = (H) sen 6 -f (K) cos 0 , (M') = (E) sen 0 + (G) cos 0 , 

 (Z r ) =(Z'); (N r ) = (N'), 



