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ed inoltre 



d „ d sen 6 d d . d . cos 8 d 



- = cosd— — — ; -T7 = sen e— + 



dx'~ dq q dd'dy' dQ 1 q dB' 



si ottengono per le forze elettromagnetiche le espressioni seguenti: 



<r>~èl* + ».l. (< L '> = L '-«|' 



(27) { (T) = -^|F + F,Ì, < 28 M(M')= 



secondo che è / i2 0 . In queste forinole si ha, ricordando le espressioni 

 di F , L' . N' date nella Nota precedente 



F _ m 



ed inoltre 



_ _ y F m_. ma k 



% 1/B(t/B+D) ' 1 j/B ^ 2/r * 



essendo 



^ B = - R) 2 + y' 2 + [| / 1 + «TP , 

 D = |/| + rf. 



Consideriamo in particolare i punti al di là del piano conduttore e per 



TU 



i quali è s'<C 0. Avendosi allora P = —= le componenti della forza elet- 



vn,ah 



trica totale derivano dal potenziale — — %; la forza magnetica di induzione 



avendo per componenti — ma , ma — , 0 è, come sempre, parallela al 



piano conduttore ed inoltre normale alla proiezione della forza elettrica sul 

 piano conduttore z = 0 . Per i punti M situati sulla normale al piano con- 

 duttore e, condotta dalla posizione m della carica m ed al disotto del piano 

 stesso, si ha: 



< X '> = 0 -< Y ')=-ì^'2^V (Z ' ) = 0 

 (L') = L'-^|7PPj . (M') = 0 , (N') = N' 

 quindi essendo 



1 1 1 



(z'-dy [\z'\ + dj Mm 2 

 Rendiconti. 1903, Voi. XII, 1° Sem. 26 



