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ed inoltre 



l:=|S| , n'=o, 



Mm 



per i punti M le componenti delle forze elettromagnetiche divengono 



(x') = o,(r) = -^.=L-,,(z') = o, 

 (L ' )= ^ S' (M ' ) = 0 • (N ' ) = 0 - 



Quando invece non si ha il piano conduttore, le componenti delle forze 

 elettromagnetiche sono : 



X'=0 , Y'=0 , Z' = — 



Mm 2 



L'=maR-L~„ , M' = 0 , N' = 0. 

 Mm 



Si può quindi concludere che per i punti M, a! di sotto del piano condut- 

 tore e, si ha: « La forza elettrica è inversamente proporzionale al qua- 

 drato della distanza Mm ed opposta direttamente alla convezione. 



La forza magnetica è pure inversamente proporzionale al quadrato della 

 distanza Mm, e diretta, rispetto alla traiettoria della carica m, secondo la 

 regola di Ampère. Il suo rapporto con la forza magnetica che si ha nei 

 punti M , quando manca il piano conduttore (con l' approssimazione consi- 

 derata), è uguale ad -§- ». 



A resultati analoghi è pervenuto il prof. Levi-Civita (') nel caso del 

 campo elettromagnetico generato dalla carica in moto di traslazione uniforme. 



Matematica. — Moti di un punto libero a caratteristiche 

 indipendenti. Nota di A. F. Dall'Acqua, presentata dal Corrispon- 

 dente G. Ricci. 



Matematica. — Sulle corrispondenze algebriche fra due 

 curve. Nota di Michele de Franchis, presentata dal Corrispon- 

 dente E. Castelnuovo. 



Queste Note saranno pubblicate nel prossimo fascicolo. 



(') Vedi mem. cit. pag. 42. Si avverta che io ho qui tenuto conto soltanto dei ter- 

 mini in a, riguardando k come un parametro finito. In quest'ordine di approssimazione 



o? 



sono evidentemente trascurabili i termini in . Per fare il confronto colle espressioni, 



assegnate dal Levi-Civita nel caso del moto traslatorio, conviene porre nelle sue formule 

 h == 0. Il fattore di riduzione per la forza magnetica risulta allora eguale ad | , come 

 nel caso presente. 



