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Allora, dal sistema (1), eliminando il tempo, si ricava l'equazione della 

 sinusoide : 



(2) y = a sen — . 



Immaginiamo, invece, che il moto oscillatorio si compia sopra un asse y' 

 che t'ormi con y un piccolo angolo « (rìg 1). Allora, mentre il punto che 

 oscilla su y' compie la sua escursione da P a P' intorno alla posizione di 

 equilibrio che supponiamo in 0, la proiezione di questa elongazione non è più 

 zero, ma è eguale a PP'cos (90-«), ossia a 2a sen a . 



Fig. 1. 



E quindi il cammino lungo x viene diminuito mentre il punto va da P 

 verso P'. ed accresciuto quando il punto stesso va da P' verso P, di una 

 grandezza 2a sen a. Questo ritardo e questo accrescimento poi si compiono 

 con legge sinusoidale con lo stesso periodo e con la stessa fase del moto 

 oscillatorio lungo y' e con una ampiezza massima a sen a. 



Così il moto secondo x è dato da: 



(3) 



x = vt -f- a sen a sen 



2nt 



Per l'asse y il moto non sarà altro se non la proiezione di quello che si 

 compie su y, e quindi un moto oscillatorio dello stesso periodo e fase di 

 quello ma d'ampiezza a' = a cos a . 



Allora il sistema (1) si modifica, nel caso nostro, così: 



a sen 



(4) 



T 



I x = vt -f- a sen a sen 



Rendiconti, 1913, Voi. XXII, 1° Sem. 



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