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è ridotta ad o! = a cosa, e alla oscillazione fondamentale si è aggiunto il 



et 



2° armonico con un'ampiezza ridotta ad a' — ■ 



Li 



I punti nodali di ordine pari di questo armonico coincideranno sempre 

 coi punti nodali della curva fondamentale. 



X 



Di più, nel tratto fra 0 e - , essendo X la lunghezza d'onda della curva 



fondamentale, gli spostamenti dovuti alle due curve sono di segno opposto. 

 L'andamento è dunque quello rappresentato nella figura 2. Se l'angolo delle 

 due direzioni y ed x, invece di essere dato da 90 — «, fosse 90 + a i il 

 secondo armonico sarebbe in concordanza di fase col fondamentale. 



Nella curva risultante i punti di massimo e di minimo non corrispon- 

 X òX 



dono più ai valori # = -,-— ecc. ma sono ravvicinati da una parte e dal- 



4 4 



l'altra ai valori #== — = ^ ecc. nel caso di a negativo. 



La curva ha dunque l'aspetto di una sinusoide adagiata nel senso istesso 

 della inclinazione dell'asse y. 



Quando dunque si tratta di un semplice moto sinusoidale, sarà facile 

 riscontrare sulla curva ottenuta l'esattezza della ortogonalità dei movimenti. 

 Basterà misurare nella direzione della x la distanza fra un massimo e il 

 minimo successivo. 



X 



Questa distanza nella sinusoide perfetta è data da -, nel caso presente 



ù 



. X 



invece e - — 2a sen a . 



Per formarsi un'idea dell'entità dell'errore supponiamo a=l°. Allora 

 l'ampiezza del secondo armonico che si introduce sarà ^ a , e, prendendo, 



