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cosicché x , y , z sono le coordinate di m riferite ad un sistema di assi pa- 

 ralleli agli assi fissi ed aventi l'origine in m 0 . Ne segue 



r 2 = x 2 -J- y 2 -f- z 2 . 



Indichiamo con V la velocità relativa di m rispetto ad m 0 , e con V r la 

 sua componente secondo la congiungente i due corpi. 

 Poniamo ancora 



_L_ j _ ì r{m i + m 2 ) + f(2m 0 - m) (V 2 + 2VX »,) + 



+ k 2 {vl + 3t&) + 3fmV r (V r + 2v or ) j , 



f 



| (w, — m) V r -f- (2w 0 — m) ev) { , 

 -i~r (^o V r + £ 2 » or ) , 



(nelle quali è k 2 = f(m 0 -\- m)) ; e 



< L = P* + Q*' + R^o , 



(3) M = Py + 



( N = Ps + Q*' + Rfó • 



Le equazioni del moto di m rispetto ad m 0 si ottengono sottraendo le 

 (1') dalle (1); esse sono adunque 



(4) x » + -£ x== i , f+ ?- y = u , ,r + £ f = N . 



Confrontando le (4) con le equazioni ben note del moto ellittico si 

 deduce che L,M,N possono essere considerate quali componenti della forza 

 perturbatrice conseguenza della legge di attrazione risultante dalle vedute 

 del sig. Abraham. Queste componenti, oltre che dagli elementi del moto 

 relativo, dipendono anche da quelli del moto assoluto. 



3. Componenti S , T , W della forza perturbatrice. — Allo scopo di 

 determinare gli effetti di tale forza perturbatrice, ci serviremo delle equa- 

 zioni che danno le variazioni delle costanti arbitrarie. Per l' uso di tali 

 equazioni necessita conoscere le componenti della forza stessa secondo la 

 direzione del raggio vettore (S), della normale a questo raggio contenuta 

 nel piano dell'orbita osculattice (T), e della normale a questo piano (W). 



Rendiconti. 1 M13. Voi. XXII. 1° Sem. 49 



