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Il fenomeno si presenta alquanto differente quando il letto del canale 

 è invece conformato come mostra la figura 3. 



In luogo di una intumescenza si ha una depressione del pelo libero. 

 Tuttavia, dal punto di vista analitico, basterà cambiare segno ad « per 

 passare da un caso all'altro ( 1 ). 



Fig. 3. 



Come già feci rilevare nella Nota citata, il campo della gravità non 

 reca sensibile influenza sul fenomeno se la velocità assintotica e della cor- 

 rente è abbastanza rilevante rispetto a (dove h — l sen a e g è l'ac- 

 celerazione di gravità) per cui del rapporto di quest'ultima alla prima si 

 possono ritenere trascurabili le potenze superiori alla prima. Valendomi di 

 questa favorevole circostanza mi propongo di assegnare l'integrale del moto 

 della corrente, supposto permanente ed irrotazionale. La questione si può 

 far rientrare in un problema già discusso ( 2 ), e condurla alle quadrature. 

 La effettiva valutazione di queste quadrature presenta gravi difficoltà. Tut- 

 tavia nel caso, praticamente più interessante, in cui l'accidentalità del fondo 

 è abbastanza poco rilevante rispetto alla profondità media del canale (H), 



per cui del rapporto ~ sono da trascurarsi le potenze superiori alla seconda, 



il 



si possono assegnare le espressioni definitive degli elementi salienti del fe- 

 nomeno. 



Così per il massimo distacco del pelo libero dal livello medio (y = E) 



[altezza della intumescenza, se a è positivo ; profondità della depressione, 

 se a è negativo^ si ottiene l'espressione 



(') Va naturalmente escluso il caso a = — ^ . 



( 2 ) Colonnetti, Sul moto di un liquido in un canale. Eend. Circ. Mat. di Palermo, 

 1911, tom. XXXII, pp. 51-87. 



ai l % sen 2 a 



2ttH 



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