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si intende riferita la specificazione del posto nel campo. Ne rimangono sub- 

 ordinate la funzione e(x,y,z,i) e conseguentemente il flusso % ^eU = ^x)- 



Non è diffìcile ricercare come si comportino densità e flusso quando si 

 passi dal triedro Oxyz ad altro triedro Sì so* y* z* dotato rispetto al primo 

 di moto qualunque. Per la densità è sufficiente osservare che, essendo « in 

 un determinato posto indipendente dagli assi di riferimento, essa conserva 

 lo stesso valore; o, più precisamente, la s*{x* , y* , z* , t) non è altro che 

 la £ in cui sia materialmente sostituito alle coordinate x , y , z , le loro 

 espressioni in termini di so* , y* , z* . t . Rispetto al flusso, ricordando la (2), 

 si vede evidentemente che la modificazione subita da % si può tutta ripor- 

 tare a quella subita dal fattore U; e per quest'ultima basta ricorrere a ben 

 note considerazioni di cinematica. 



Infatti la nuova determinazione U*, riferentesi agli assi Sìx* y* z* 

 deve essere legata ad U (velocità riferita al primitivo sistema Oxyz) della 

 forinola fondamentale del moto relativo 



(3) U = U*+r, 



t indicando la velocità di trascinamento (del posto che si considera) dovuta 

 al moto del triedro Sìx* y* z* rispetto agli assi Oxyz. 



5. Non sarà inutile aggiungere che il vettore t è funzione soltanto 

 di t, se il triedro Sìx* y* z* è animato di moto traslatorio; che se invece 

 Sìx* y* z* fosse animato di moto rigido qualsiasi, e fossero v ft e co le ca- 

 ratteristiche del moto rispetto al centro di riduzione Sì, si avrebbe nel 

 posto generico P , 



x = v 0 + co A (Sì — P) . 



La (3) assegna così in ogni caso la modificazione da apportarsi ad U 

 e, di conseguenza, al flusso %, quando si cambiano gli assi di riferimento. 



6. Caso stazionario. — Quando si tratta di fenomeni aventi compor- 

 tamento stazionario rispetto ad un determinato riferimento, la densità di 

 energia, in quanto espressa mediante le corrispondenti coordinate, deve na- 

 turalmente ritenersi indipendente dal tempo. La (1) si riduce allora a 



div x = 0 



e si può quindi (a meno della solita distribuzione solenoidale) assumere 



X = 0, 



ossia riguardare nullo il flusso di energia. 



7. Caso periodico. — Supponiamo, più generalmente, che rispetto ad 

 un generico riferimento il considerato fenomeno e, con esso, la densità s del- 



