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propagation de ces vibrations dans de tels corps pourraient s'ap- 

 pliquer les équations de Maxwell. 



Peut-être rentreraient dans cette catégorie de milieux, certains 

 diélectriques placés dans des conditions spéciales, certains gaz 

 chauffés, voire le chlore, la vapeur d'iode, l'acide iodhydrique 

 gazeux, les vapeurs de sodium et de potassium, gaz que la chaleur 

 rend sensiblement conducteurs. 



Maxwell fut conduit à poser les équations dont je viens dépar- 

 ier pour interpréter les lois du cheminement des vibrations lumi- 

 neuses à travers les corps imparfaitement isolants et expliquer 

 par le fait, l'absorption de la lumière par ces corps, la conductibilité 

 coïncidant jusqu'à un certain point avec l'opacité. On sait qu'aux 

 yeux de Maxwell, la vibration lumineusé est une vibration électro- 

 magnétique. 



Il est clair que si les relations en question régissaient réellement 

 la propagation des vibrations électromagnétiques dans un diélec- 

 trique imparfait tel, par exemple, que ceux que je viens de citer, 

 elles s'appliqueraient par le fait même à la transmission dans le 

 même diélectrique des oscillations d'un excitateur de Hertz. 



Laissons le côté expérimental de la question et disons de suite 

 que c'est l'étude des équations posées par Maxwell et de l'inter- 

 prétation physique qu'il en tire, puis surtout l'étude d'équations 

 plus simples, cas particuliers des premières, intégrées et discutées 

 d'une manière beaucoup plus approfondie par M. H. Poincaré, 

 puis par M. Boussinesq, qui m'ont porté à présenter aussi 

 quelques considérations sur ce sujet. 



Écrivons d'abord les équations de Maxwell (*) 



l,-(*-+*S(î+©-^+S-° : 



(*) A 2 désigne ici le paramètre différentiel du second ordre ^ + ^ + d?' 

 MaxweU art amené à désigner la même expression par - V 2 F à cause de 



