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Ces équations régissent la propagation des composantes F, G, H 

 de la quantité que Maxwell appelle " quantité de mouvement 

 électrocinétique (*) „ 



Y y représente le potentiel électrostatique, 



£ + S + £. 



A; le pouvoir inducteur spécifique du milieu. 



Ces relations se simplifient. Et d'abord, Maxwell suppose en 

 général dans ses théories électromagnétiques que J est nul. Mais, 

 de toute manière, il n'y a lieu de tenir compte ni de J ni de Y, si on 

 suppose les perturbations périodiques. On le voit aisément en 

 développant un peu divers raisonnements de Maxwell. 



Dérivons, comme le fait Maxwell, les équations (1) respective- 

 ment par rapport à x, à y et à z, puis additionnons-les, nous 

 obtiendrons 



(2) "( te + *|)(3?+^ Y )-- a 



Vêtant le potentiel électrostatique, A 2 V est égal en chaque point, 

 au facteur — 4tt près, à la densité de l'électricité statique libre en 

 ce point. Or, il ne peut y avoir d'électricité libre permanente en 

 un point d'un milieu même faiblement conducteur, donc 



A, Y = 0. 



W° n rfV gli §Y a aUSSi danS lGS équations W les com P osantes 

 ^ ' dy ' ~dz de la force électr »que qui sera nulle dans notre 

 milieu conducteur. 

 La relation (2) devient d'après ce qui précède 



«axwell, traduction française du Traité d'électricité, t. II, p. 267. 



