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d'où on tire par intégration, M et N étant des constantes 



J doit donc être nécessairement en tout point du milieu, ou une 

 fonction du temps s'écartant indéfiniment de sa valeur initiale 



ou une constante N ou 0. 



Mais le mouvement est supposé périodique en chaque point, 

 J doit donc y reprendre périodiquement la même valeur. S'il est 

 nul à l'instant initial, il doit donc rester constamment nul. 



Nous ne tiendrons compte par conséquent, ni de J ni de Y et les 

 équations (1) s'écriront 



(3) h M « +4 ^§ =A 3 G 



Le vecteur F, G, H qui figure dans ces équations est alors 

 précisément le même que le potentiel vecteur également défini dans 

 Maxwell (*). 



Les trois équations aux dérivées partielles que nous venons 

 d'écrire sont identiques et par conséquent ne font qu'une même 

 relation qui se retrouve d'ailleurs dans d'autres questions que 

 celle de la propagation de l'électricité. 



Cette relation régit encore, en effet, la propagation dans un 

 milieu élastique à trois dimensions d'un ébranlement produit en 

 divers points de ce milieu, lorsque les portions du milieu qui 

 reçoivent l'ébranlement éprouvent pour se déplacer, en sus des 



