résistances ordinaires dues aux déformations élastiques, une 

 résistance supplémentaire proportionnelle à la vitesse. 



Si l'on suppose que l'éîongation de l'ébranlement qui se propage 

 a la même valeur, à chaque instant, en tous points d'un plan nor- 

 mal à la direction de propagation, si, autrement dit, on consi- 

 dère le cas correspondant à celui des ondes planes des milieux 

 élastiques ordinaires, l'étude des équations (3) se ramène a celle 

 de l'équation 



(4) ^_ +4 Tr^_ = 5Fa . 



Cest de l'intégration des équations (3) et (4) et plus spécialement 

 '!>■ l'équation (4) que je désire m f occuper ici (*). Et d'abord, en 

 choisissant dans l'équation (4) l'unité de longueur ou de temps 

 de manière que \ik = 1, cette relation peut s'écrire, X étant une 

 constante connue 



(5) 



La quantité \xk est précisément égale à l'inverse du carré de 

 'a vitesse de propagation V qu'auraient les ondes dans notre 

 milieu diélectrique, si ce milieu, conservant la même valeur pour 

 e produit ui, devenait diélectrique parfait, c'est-à-dire de conduc- 

 tibilité nulle. 



Faire u£ = ^_ = ]? c < est donc faire y = 1 ou prendre V 

 comme unité de vitesse. 



Le lecteur sait sans doute que l'équation (5) a fait l'objet, il y a 

 quelques années, de plusieurs notes remarquables, présentées à 

 Académie* ^ Sdences de Paris par P lusieurs membres de cette 



M - H. Poincaré (**) d'abord, a donné l'intégrale générale de 



