Ce n'est pas, avons-nous dit, de cette façon d'envisager la 

 question que nous désirons nous occuper ici. Toutefois, comme le 

 travail de M. Boussinesq présente l'intégrale générale des équa- 

 tions les plus générales posées par Maxwell, je ne crois pas sortir 

 de mon sujet en rappelant en quelques mots la belle méthode 

 d'intégration de M. Boussinesq et en y ajoutant quelques considé- 

 rations sur les intégrales obtenues par ce savant professeur. C'est 

 par là que je terminerai ce travail. 



Étude de la propagation des perturbations périodiques 

 régies par l'équation 



A. - Ainsi que je l'ai dit plus haut, c'est surtout sur cette étude 

 que je désire insister ici. Maxwell avait intégré l'équation en 

 question à l'aide de solutions particulières. Mais, outre que ces 

 solutions ne peuvent rendre compte que de la propagation des 

 mouvements sinusoïdaux, je rais démontrer qu'il ne faut pas, 

 même dans le cas de ces mouvements sinusoïdaux, avoir trop de 

 confiance dans ce qu'elles indiquent. 



Dans tout ce qui va suivre, pour la simplicité du langage, 

 nous considérerons la quantité F comme représentant une élonga- 

 'on produite en certains points et se propageant dans le milieu 

 considéré. Ceci ne correspond pas exactement à la définition du 

 secteur F, G, H (potentiel vecteur) qui n'est pas une grandeur 

 physique (*), ma j s notre supposition, commode pour l'exposé du 



nce de F, G, H en chaque 



