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sujet, ne change en rien les résultats mathématiques que nous 

 allons obtenir. 



Ceci posé, mettons la relation écrite ci-dessus sous la forme (5) 

 du chapitre précédent 



Maxwell donne de cette équation une solution particulière, il 

 pose pour cela 



quitte à déterminer, par substitution dans l'équation aux dérivées 

 partielles, les constantes p et q. 

 Nous poserons, en modifiant très peu la forme précédente 



expression qui satisfera à l'équation (1) pourvu que l'on ait 



(6) ( f ~ * - - W 



( p = 2XV. 



De ce que l'expression (a) est une intégrale particulière de notre 

 équation aux dérivées partielles, Maxwell conclut qu'une vibration 

 pendulaire se transmet dans le cas qui nous occupe, avec la 

 vitesse V, en conservant ses caractères et sa période, mais que 

 l'amplitude, à la distance 1 du centre d'ébranlement est réduite 

 dans le rapport de 1 à e~^ xV ■ 



Il faut remarquer, si l'on adopte cette interprétation, que la 

 connaissance de la vitesse V avec laquelle la vibration pendulaire 

 va se propager ne laisse plus arbitraires les caractères de la 

 vibration elle-même. Autrement dit, une vibration de période 

 quelconque ne peut se transmettre avec la vitesse V. 



Si, en effet, on se donne V dans les équations de condition [b), 

 p et n sont déterminés. Il n'y a donc qu'une seule vibration de 

 période bien déterminée qui corresponde à la vitesse V. 



Rappelons à ce sujet que la vitesse de propagation qu'auraient 

 les ondes dans notre diélectrique si nous supposions que sa 



