conductibilité devînt nulle, serait égale à l'unité. Nous avons admis 

 expressément cette condition pour écrire l'équation (1) sous sa 

 forme simplifiée (*). 



Demandons-nous alors quelle serait dans le milieu que nous 

 considérons restant imparfaitement isolant, c'est-à-dire con- 

 servant pour X une valeur différente de zéro, la période d'une 

 vibration qui se propagerait avec une vitesse V = 1. 



On obtient en faisant V = 1 dans les relations (b) 



p = 2X 



d'où 



4\* - n 2 = - n* 



cette dernière exige que n = oo . Seule, l'oscillation pendulaire de 

 période infinie se propagera avec la vitesse ordinaire qu'auraient 

 les ondes dans le diélectrique parfait. 



Ce résultat me semble par lui-même bizarre. 



Si maintenant, nous considérions des mouvements vibratoires 

 de périodes plus courtes : puis de plus en plus courtes, il est 

 facile de voir que les équations de condition (h) exigeraient que 

 ces mouvements se propageassent avec des vitesses de plus en 

 plus faibles. 



Tout ceci paraît encore très peu vraisemblable. 



De plus, nous prouverons plus loin que quand un mouvement 

 périodique quelconque, sinusoïdal ou non, naît à un moment 

 donné t = 0 en un point de la droite de propagation, à l'origine par 

 exemple; si d'ailleurs la propagation est régie par l'équation (1), 

 il se forme dès le début du mouvement vibratoire, une onde dont 

 la tête se propage nettement avec la vitesse même qu'ont les ondes 

 dans les diélectriques parfaits. Comment concilier ce fait avec les 

 précédents. 



Je pense que l'emploi que fait Maxwell de ses solutions parti- 

 culières n'est pas légitime; car les vibrations réelles commencent 

 à un moment donné, pour t = 0 par exemple, et la solution parti- 

 culière de Maxwell qui se réduit pour x = 0 à 



