26 — 94 — 



que nous avons supposée, autrement dit, l'onde laisse un résidu 

 derrière elle (*). 



B. — A l'instant initial, dans toute la région d'ébranlement, on 

 communique à tous les points des élongations, les vitesses y restant 

 nulles. 



Pour t = 0 



cp nul partout sauf dans la région ap 

 q>! nul dans tout l'espace. 

 Le second terme de u est identiquement nul et l'on a 



r 2 >t>r x u = 4n J ^ -fi d, Tt j ^cp ( ) T + g Jt J J> ( ) 



Mêmes conclusions que pour la partie (A) de la discussion. Mais 

 on voit de plus que si t est compris entre i\ et r 2 , il y a dans 

 l'expression de u, indépendamment du premier terme qu'on peut 

 appeler résiduel puisqu'il correspond à une portion de l'élongation 

 qui ne s'annule que pour t = oo, il y a, dis-je, un second terme tout 

 intégré 



terme identique à ce que serait la valeur de u si les ondes 

 cheminaient dans un milieu élastique ordinaire et étaient régies 

 par l'équation 



(*) Pour plus de détails, voir le mémoire de M. Boussinesq, loc. cit. 



