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Mouvement du pendule conique à la surface de la terre. Nous suppo- 

 serons que l'on regarde la pesanteur, résultant de l'attraction de 

 la terre et de la force centrifuge, comme constante dans les 

 diverses positions du pendule, de plus, w désignant la vitesse 

 angulaire de la rotation de la terre, nous négligerons les termes 

 en uj8 3 devant ceux en uu9 2 . 



Par suite de la première hypothèse, l'équation des forces-vives 

 subsiste sans changement, et il n'y a qu'à remplacer l'équation 

 des aires en projection horizontale par celle des moments des 

 quantités de mouvement par rapport à la verticale, qui donne 



(32) (Psin»e^)'= Ç&Fdt (*). 



Mais si on prend l'axe des x dans le plan du méridien et dirigé 

 vers l'est, on a en se supposant dans l'hémisphère boréal 



M- F Yx - X'y 



avec 



* désignant la latitude 

 On aura par suite : 



M,F = 2uj cos X — sm X ^ j 



d'où 



| ÎLF dt = uj sin X {x\ 4- yl — x°~ — f) + 2w cos X j" xdz 



(*) Je désigne ici l'azimut du pendule par y au lieu de <p, pour éviter une 

 c °nfusion dans ce qui va suivre. 



