— 1936 — 



испусканіе которыхъ сопровождаетъ возвращеніе его внѣшняго электрона 

 на орбиту состоянія В, а съ другой стороны требуетъ также меньше 

 - энергіи и для того, чтобы вовсе выбросить этотъ электронъ, т. е. для 

 іонизаціи. Часть работы по удаленію электрона изъ нормальнаго атома 

 паровъ ртути сдѣлана при томъ обмѣнѣ энергіи, который привелъ атомъ 

 изъ состоянія А въ состояніе В. Слѣдовательно, чтобы новымъ столкнове- 

 ніемъ произвести удаленіе электрона внѣ дѣйствія положительнаго ядра, 

 т. е. іонизацію, нужно затратить, очевидно, лишь количество энергіи, 

 равное разности всей работы силъ нритяженія электрона въ состояніи А и 

 потенціальной энергіи электрона въ состояніи В. Такимъ образомъ и 

 испусканіе вышеуказанныхъ линій спектра атомами въ состояніи В, 

 служащее признакомъ сохраненія за атомами пара состоянія В, и іониза- 

 ція атома въ состояніи В, должны вызываться возбуждающими электронами 

 болѣе легко, вслѣдствіе меньшаго количества энергіи, затрачиваемаго ими 

 на каждый изъ этихъ процессовъ, сравнительно съ состояніемъ А. Въ 

 частности іонизація должна происходить во-первыхъ различными возбуж- 

 дающими электронами чаще, но причинѣ большей вѣррятности для нихъ 

 потери при столкновеніи меньшаго количества энергіи, и во-вторыхъ 

 каждымъ отдѣльнымъ электрономъ большее число разъ, такъ какъ запаса 

 энергіи послѣдняго хватастъ на бблыпее число іонизапій различныхъ атомовъ 

 пара ртути въ состояніи В, чѣмъ въ состояніи А. 



Итакъ, основаніемъ предложенной гипотезы служитъ признаніе способ- 

 ности атома накоплять внутреннюю энергію, тѣмъ самымъ способности къ 

 видоизмѣненію — предположеніе, которое высказывалось уже не одинъ разъ 

 различными изслѣдователями г . Способность сохраненія ртутнымъ атомомъ 

 пріобрътаемой внутренней энергіи ограничена въ изложенной картинѣ 

 явленія электропнаго возбужденія паровъ ртути однимъ только способомъ, 

 а количество сохраняемой энергіи — одной определенной величиной. 

 Допуская упомянутую способность атома, процессъ возбужденія къ испуска- 

 нію и іонизащи нормальнаго атома паровъ ртути мы разбиваемъ каждый 

 на два этапа; соотвѣтственно съ этимъ необходимое для каждаго изъ этихъ 

 пропессовъ количество энергіи раздѣляемъ на двѣ норпіи, который могутъ 

 быть сообщаемы атому порознь. Поэтому количество энергіи, представляющее 

 вторую порцію, т. е. нужное для того, чтобы произвести окончательный 

 ЭФФектъ — напримѣръ іонизацію въ свѣтящихся видимымъ свѣченіемъ парахъ, 



1 Напр. Thomson. ((Conduction of Electricity through Gases», 2 ed., p. 481, § 232; 

 Millie an, 1. с. Общія указанія и литература: Ur bain. «Einführung in die Spektrochemie», 

 p. 128, § 40; Konen- «Das Leuchten der Gase und Dämpfe», p. 341, § 148, 



i 



