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stance plus importante, qui explique en тёте temps pourquoi le principe 

 d'Einstein n'est pas admissible; notamment, que les equations du champ 

 electromagnetique (pour «ТёЧІіег libre»), formulees par Maxwell-Lorentz 



ne peuvent etre considerees comme absolument precises. 

 Nous tenons ä communiquer les resultats obtenus. 



II est plus rationnel, pour comparer les conclusions de la theorie et les 

 resultats des experiences d'operer avec la quantite de mouvement de laparti- 

 cule ß, car cette quantite est determined directement par l'experience. 



Quand la particule ß (charge e) se meut dans le champ magnötique 

 homogene (M), sa trajectoire prend l'aspect d'wne ligne en vis de cylindre, 

 dont Taxe est dispose dans la direction du champ magnetique et le rayon (R 9 ) 

 est lie ä la quantite de mouvement de la particule ß par un rapport simple: 

 nous obtenons, notamment, pour ce cas des equations de Lagrange: 



d /Ш 

 dt \ di 



d /дІІ\ e 



■ 



— M-z (3) 



dt \ di) ) с 



ou H est le potentiel cinetique 1 de la particule ß et x 1 -н у* -+- z 1 == w 3 , 



d Ä - - £ ME<? 

 дѣ с sin <p 



ou 



— .1 = — 1 = MR, ( ß = - ) 4) 



ф designe Tangle, forme par la direction de la vitesse et la direction du 

 champ magnetique. 



La partie gauche de la formule^(4) marque le rapport entre la quantite 

 de mouvement de la particule ß et sa charge; la partie droite contient des 

 valeurs qui peuvent etre mesurees directement. 



Bucherer utilisait, pour determiner la vitesse de la particule ß, la 

 methode des champs croises de J. J. Thomson. II compensait Taction de 



» H. Helmholtz. Wies. Abb. Bd. III. p. 205. 



