— 128 — 



вторичныхъ носителей электричества, или іонизація, повидимому, можетъ 

 происходить во всѣхъ точкахъ электрическаго поля; въ то же время имѣетъ 

 мѣсто неравномѣрное распредѣленіе силы этого поля вдоль разряда. Такимъ 

 образомъ количество энергіи, получаемое іонами и электронами на ихъ сво- 

 бодномъ пути, — при прохожденіи безъ столкновеній съ нейтральными моле- 

 кулами, или между собой, равныхъ по длинѣ участковъ электрическаго 

 поля, — въ разныхъ мѣстахъ послѣдняго чрезвычайно разнообразно. Вслѣд- 

 ствіе этого безконечно разнообразны и условія, при которыхъ происходить 

 столкновенія электроновъ съ нейтральными и заряженными молекулами газа 

 и обмѣнъ энергіи между ними. Такова электрическая сложность явленія. 

 Прйі обмѣнѣ энергіи между электронами и молекулами газа часть ея ис- 

 пускается въ пространство въ видѣ свѣтовыхъ колебаній, дающихъ харак- 

 терный спектръ соотвѣтствующаго газа. Спектръ, какъ извѣстно, состоитъ 

 изъ множества отдѣльныхъ линій и такимъ образомъ оптическая сложность 

 явленія свѣтящагося разряда заключается въ томъ, что при этомъ процессѣ 

 періоды испускаемыхъ газомъ свѣтовыхъ колебаній безконечно разно- 

 образны. Въ случаѣ свѣтящагося разряда можво видѣть нѣкоторый па- 

 раллелизмъ между сложностью испускаемаго газомъ спектра, т. е. разно- 

 образіемъ періодовъ свѣтовыхъ колебаній съ одной стороны и между слож- 

 ностью электрическихъ явленій, т. е. разнообразіемъ условій, при которыхъ 

 происходить вызывающій свѣченіе обмѣнъ энергіи между ея носителями — 

 съ другой. 



Цѣль первой части работы во-первыхъ состоитъ въ томъ, чтобы вос- 

 произвести самостоятельно какъ бы одну только малую составную часть 

 обыкновенная свѣтящагося высоковольтнаго разряда и этимъ возможно 

 ограничить разнообразіе условій пріобрѣтенія энергіи возбудителями свѣче- 

 ніи, именно электронами, и во-вторыхъ, — въ томъ, чтобы постепеннымъ 

 уменыпеніемъ величины эиергіи электроновъ возможно ближе подойти къ 

 тому предѣльному значенію ея, при которомъ еще возможно существованіе 

 видимаго свѣченія разряда. Это приводить къ нахожденію наименьшей раз- 

 ности потенціаловъ видимаго свѣченія разряда. Извѣстно, что при электри- 

 ческомъ разрядѣ пары ртути и послѣ прекращенія видимаго свѣченія про- 

 должаютъ еще испускать ультраФІолетовые лучи. Настоящее изслѣдованіе 

 умышленно ограничено областью видимаго свѣченія, такъ какъ для паровъ 

 ртути наименьшая разнОсть потенціаловъ разряда, необходимая для получе- 

 нія невидимаго ультраФІолетоваго свѣченія, точно опредѣлена. На ряду съ 

 этимъ наименьшая разность потенціаловъ разряда, являющаяся необходи- 

 мымъ условіемъ испусканія видимаго свѣченія пока еще остается не уста- 

 новленной. Однако, величина послѣдней можетъ имѣть не меньшее значеніе, 



