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In totale, sommando cioè i contributi di tutti i é/S\ la perdita di energia, 

 subita da S nell'unità di tempo, ammonterà a 



(7) E — « US' \d<r G -^- 



In condizioni di regime (equilibrio termodinamico), a questa perdita deve far 

 riscontro un'eguale somministrazione dall'esterno, per flusso attraverso gli 

 elementi di contorno. 



Se K rappresenta l' intensità specifica, ogni de irradia verso da', nel- 

 l' unità di tempo, la quantità di energia 



,, , 7 , cos tir cos n'r ... 

 K da da — ('). 



Di questa, però, soltanto la frazione 1 — e~ ar rimane entro il campo. 



Complessivamente, per effetto dei mutui scambi, si ha come espres- 

 sione — da eguagliarsi ad E — dell'acquisto di energia: 



/o\ ™ ir C j C j < eos nrcos n'r 

 (8) E = K \ da \ da (1 — r 



J a >J <j r 



In virtù della (6), si può invece scrivere 

 (8') E = K« fdS' {da 



cos nr 



e il materiale confronto di (7) e (8') porge 

 (I) f = K«, 



c. d. d. 



, 7. — Validità delle formule (7) ed (8) 

 anche per campi non convessi. 



Le espressioni (7) ed (8) dell'energia sottratta, o rispettivamente co- 

 municata ad S, nell'unità di tempo, sono state dedotte nell'ipotesi che il 

 campo sia limitato da un contorno convesso. Tale limitazione è però inessen- 

 ziale. Per rendersene conto, basta seguire passo passo il procedimento del 

 n°. precedente, tenendo debito conto delle modificazioni richieste dalla mag- 

 giore generalità del contorno. 



Riferiamoci, per fissare le idee, al calcolo dell'energia sottratta, comin- 

 ciando coll'osservare che un cono elementare di vertice P' può incontrare 



(') Planck, loc. cit., § 20. 



