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spettro, s la larghezza d'un elemento (cioè d'uno spazio oscuro, più l'adia- 

 cente spazio brillante) del reticolo. 



Se il cristallo si dilata o si contrae per effetto d' una variazione di 

 temperatura o di pressione, si dilaterà o contrarrà nella stessa proporzione s; 

 e per la (1), essendo i ed m costanti, se è costante anche A, raderà e, l'an- 

 golo d'emergenza, ossia la direzione dei raggi producenti una determinata 

 riga dello spettro; se invece è costante e, varierà A, la lunghezza d'onda dei 

 raggi che cadono sul filo mediano dell'oculare fisso. 



Così, riscaldando di 100° un cristallo il cui coefficiente di dilatazione 

 sia 10. IO -6 , le righe del sodio nello spettro normale di 3° ordine si spo- 

 steranno di 3.589.10. IO -6 fifi, ossia di 0,1767 unità Angstrom per grado, 

 17,67 per 100°, quantità facilmente osservabile e misurabile esattamente. 



Comprimendo invece nella direzione di s un cristallo il cui coefficiente 

 di allungamento per trazione sia 100, IO -6 per kgr. e mm 2 , lo spostamento 

 delle suddette righe sarà di 1,77 u. A. per kgr. e mm 2 ; mentre, se la com- 

 pressione avvenisse in senso perpendicolare alla direzione di s, lo spostamento 

 sarebbe di circa 0,6 u. A. per kgr. e mm 2 , in senso opposto al precedente. 



Allorché si riscalda il reticolo, per effetto dell'ugual riscaldamento del- 

 l'aria o gaz che lo circonda, oltre s, vengono a variare, sebbene molto meno, 

 anche le altre variabili, cioè, variano i ed e per effetto della rifrazione dei 

 raggi incidenti e di quella dei raggi emergenti nel passaggio dell'aria am- 

 biente all'aria calda, o viceversa; e varia altresì A, la lunghezza d'onda dei 

 raggi che producono una determinata riga, per effetto della diminuita den- 

 sità dell'aria adiacente al reticolo. 



Indicando con n l'indice di rifrazione dell'aria, con T la temperatura 

 assoluta, e considerando e come funzione di i , A , e T , mentre i e A sono 

 funzioni di n, ed n ed s sono funzioni di T, potrà porsi: 



v ; l>z cln dT ' clndT n ìA dn dT 1 ~òs dT 



= d'e -f d"e + d"'e + d™e . 



Si può notare che. sebbene le variazioni di n ed s, e quindi quelle di 

 i e di e, siano così piccole che possono esser trattate, senza errore apprez- 

 zabile, come infinitesime, ciò tuttavia non è ammissibile per le variazioni 

 di "T, che non sono neppure piccole ; ma la relativa integrazione non altera 

 essenzialmente la suddetta uguaglianza. Difatti: 



La legge della variazione dell' indice di rifrazione dell'aria colla tem- 

 peratura può esser espressa, almeno approssimativamente, da: 



(n — 1) T — C costante, 



donde si ricava: 



dn/dT = — (n — 1)/T ; 



