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quindi : 



== — (% — 1) (JT/T 2 = — (%— 1) (TT/T, = (JT — — IJ/TìT,. 

 Ponendo 



= w m -J- e , ^2 = — £ i Ti = T m — t , Tg = T TO -J- t , 

 trascurando e 2 ed eseguendo l'estrazione approssimata della radice, si ricava 



X!' % dT = - a + iy2Ti) rfT • 



essendo óT la differenza delle due temperature, ed n m e T m l'indice di rifra- 

 zione medio e la temperatura media. Trascurando t 2 /2T 2 m si ha, approssi- 

 mativamente, 



fT a dn n m — 1 „„ dn 



Similmente, ma con maggiore approssimazione, potrà porsi 



f T '^«T=^ jf'iT-ftlT; 

 Jt 1 dT dTjTt dT 



ossia dn/dT e ds/dT, nel caso attuale e prendendone il valor medio, possono 

 esser considerati come costanti, e l' integrazione si effettua su dT, che diviene 

 perciò una differenza Unita. 



1. Spostamento delle righe prodotto dalla variazione, per rifrazione, 

 dell'angolo d'incidenza. 



d'e = {l>e/Di) (di/dn) {dn/dT) dT . 



Dalla (1) si ricava: 



~òe/~òi = — cos //cos e . 



La legge di rifrazione dà: 



n sen i l = costante, 



indicando con i x l'angolo che fa il raggio incidente colla normale alla super- 

 ficie di separazione dell'aria ambiente dall'aria calda; differenziando, poiché 

 gli indici di rifrazione dei due mezzi differiscono di pochissimo si ricava: 



dijdn == — tang ijn , 



che ci dà anche la deviazione di x che subisce il raggio. Si ha dunque: 



d'e — — (cos e'/cos e) (tang i 1 /n) (n — 1) óT/T . 



