Non ho creduto conveniente di ricavare lo spostamento più probabile per 

 il riscaldamento di 1°, combinando due a due le suddette osservazioni, e fa- 

 cendo la media dei valori ; e neppure ho creduto utile di applicare il metodo 

 dei minimi quadrati. Mi è parso invece preferìbile di procedere graficamente, 

 ed ho segnato su carta millimetrata 6 punti aventi per ascisse le tempe- 

 rature, per ordinate gli spostamenti corrispondenti. Essi punti avrebbero 

 dovuto trovarsi all' incirca sopra una sola linea retta ; invece (così in questa, 

 come nelle posteriori determinazioni) essi sono disposti su due o più rette 

 parallele, molto vicine, poiché, quando il reticolo, alla fine dell'esperienza, 

 riprendeva la temperatura iniziale, le righe invece rimanevano un po' spostate. 

 Il valore dello spostamento per grado, che si deduce da una o dall'altra di 

 queste rette, è lo stesso: e nella precedente esperienza era di 8,3 divisioni 

 per 40°, cioè 



da = 83 , óT = 40° , ^ — A 2 = 0,6 fiu , a, — a t = 9,8 , l == 589 ftp. 



Se ne ricava dunque, trascurando le correzioni, K = 22. IO -6 . 



In due successive serie di determinazioni, eseguite nello stesso modo, 

 osservai la posizione delle due righe del sodio negli spettri di 2° ordine, 

 la loro distanza essendo, a 26°, di 13,5 divisioni oculari; nella seguente 

 tabella, in cui sono esposti i risultati, nella prima linea trovansi le devia- 

 zioni galvanometriche, nella 2 a gli spostamenti delle righe : 



18,7 

 2,1 



Procedendo nel modo grafico sopra indicato, per una deviazione galva- 

 nometrica di 81 divisiont, ossia per un riscaldamento di 37°, è risultato 

 uno spostamento delle righe di 11,06 divisioni: quindi, K = 22.10 -6 . 



Le correzioni, per il variare di i , e , l , sono complessivamente nulle ; 

 difatti i l =i = 0: quindi tang i x = 0 e d'e — 0. Inoltre si ha: 



cfT 



50,5 



83,5 



43,5 



22,5 



67,5 



41,5 



30,0 



23,6 | 



de 



7,3 



11,4 



5,4 



2,84 



8,9 



5,8 



4,0 



3,35 | 



d"e = tang e x 



n óT 

 n—1 T 



mi 



s cos e n 



1 T 



Ma dalla (1), per i = 0, si ricava sen e = mA/s; e poiché e = e { , i valori 

 di d"e e d"'e risultano uguali e di segno contrario. 



In seguito ho sostenuto il reticolo mediante un doppio T orizzontale 

 d'ottone con viti di pressione, fissato ad un'asta pure d'ottone, ed inoltre lo 

 circondai con una scatola di lamina di rame spessa 1 mm., di 11X11X4 cm 3 , 

 che aveva anteriormente un taglio o finestra orizzontale, alta 1 cm., e larga 

 10 cm., che lasciava scoperta la parte mediana dell'intero reticolo; riscal- 

 davo questa scatola con una serie di fiammelle e misuravo la temperatura 

 del reticolo nel modo già indicato. 



Osservai la posizione delle righe b nello spettro normale di 3° ordine; 

 siccome la lunghezza d'onda delle righe più sottili di questo gruppo, più 



