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in B uon varierebbe che per termini d'ordine superiore, se non fosse l'effetto 

 dello spostamento dei pezzi ottici in direzione normale alla loro superficie. 

 Ora questo spostamento, per gli specchietti che formano i vertici del peri- 

 metro, e rotano (colla semplificazione da me adottata) intorno ad un punto 

 della loro normale per il centro, rimane ancora nei termini del secondo ordine 

 rispetto a ó ; cosicché basta tener conto dello spostamento del separatore S, va- 

 lendosi della ben nota teoria delle lamine sottili. In questo caso, la differenza 

 in B di cammino tra il raggio destrorso e il sinistrorso proviene dunque sol- 

 tanto da ciò : che questo, compiuto il giro, trova la superficie del separatore 

 spostata da S in S'. E risulta in ogni caso ritardato il fascio luminoso che 

 gira concordemente al sistema. 



La differenza di percorso risulta dunque uguale al doppio della proie- 

 zione del segmento SS' sulla AD : cioè sarà 



J = 2SS' cos a , 



« indicando ancora con N il numero di giri per secondo, con P la lunghezza 

 del perimetro e con V la velocità della luce, facilmente si vede essere: 



SS 7 = 27rN y OS , 



e quindi 



P — 



J = 4n N — OS cos a . 



Ma _ 



CS cosa = CD 



è l'apotema, e quindi introducendo l'area racchiusa dal perimetro 



ip.CD, 



Bn NS 

 V 1 



da cui, raddoppiando per l' inversione del moto, ed esprimendo il ritardo in 

 lunghezze d'onda si ottiene: 



t _2J_ _ 16ttNS 



S - 



risulta : 



J = 



cioè ancora la (1), la quale è stata data dal Sagnac in generale, e da lui 

 verificata con l'esperienza. È vero che la sua esperienza è fatta per un peri- 

 metro meno regolare: ma è ovvio che, anche per il caso semplice da me 



