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ed estraendo nel modo solito la radice quadrata, per approssimazione, si ha : 



»-H'+$(7-Ì)+g(>-!)- 



Se il punto luminoso si trova sulla suddetta circonferenza avente per 

 diametro il raggio mediano del reticolo, si ha : p 2 = aR , a/R = a 2 /p 2 * 

 (1 — a/R) = b 2 /p 2 come trovasi nei suddetti trattati; ed il termine in 

 precedentemente trascurato, diviene 



x 2 / b 2 , b' 2 \ . a; 2 /sen*z . sen 2 e\ 



T^+yiJ « anche _^_ + _), 



che ha diversi valori a seconda del valore di i e, quindi, di e. 



Uguagliando a zero la derivata del fattore tra parentesi (rammentando 

 che de/di = — cose/cose), si trova, come condizione di minimo, 



sen i(l -\- cos 2 i) _ sen e{\ -f- cos 2 e) 

 cos 3 i cos 3 e 



che è soddisfatto per i = e. 



Per assicurarsi che tale condizione non indichi invece un massimo del 

 suddetto fattore, si osservi, coll'oculare diretto normalmente al reticolo, cioè 

 per £ = 0, una certa riga (e sia p. es. i= 45°; e quindi sen i = cos £' = 0,7, 

 A = 0,7s/m); sarà : 



sen 2 i , sen 2 e . . 



: H —1,4. 



cos i cos e 



Ora si collochi l'oculare accanto alla fessura, diretto verso il reticolo, 

 e si sposti la fessura coll'oculare, finché nel campo di questo appaia la 

 stessa riga dello stesso spettro di prima'; sarà 



i = e , 2 sen i = 2 sen e = (m/s) (0,7s/m) = 1,4 , 



quindi 



sen i = sen e = 0,35 , sen 2 i = sen 2 e — 0,12 , cos 2 « = cos 2 e = 0,88, 



cos i = cose = 0,94 , 



e sarà, quindi, 



sen 2 i sen 2 g 9 sen 2 ? 0,24 ^ 



cosa' cose cose 0,94 ' ' 



valore notevolmente minore di quello ottenuto per e = 0. 



Quindi da questo ragionamento (poco rigoroso, per effetto della estra- 

 ziene approssimata di radice) risulterebbe che la condizione di concordanza 

 delle onde è soddisfatta più esattamente nel caso di e = i, nel caso, cioè, 

 che l'immagine del punto luminoso coincida con questo. 



