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vate finora, costituita da vibrazioni parallele al campo elettrico. Nella parte 

 sinistra F è la fenditura dello spettroscopio: lungo essasi forma in C l'im- 

 magine del catodo, in L quella del primo strato luminoso catodico, in H lo 

 spazio quasi oscuro di Hittorf Crookes che si estende fino in L' dove comincia 



Fj! 



Fig. 1. 



il 2° spazio luminoso. Nella parte destra, in corrispondenza, è rappresentato 

 l'aspetto della riga decomposta 



La disposizione ottica era dunque, in sostanza, quella stessa delle prime 

 esperienze : il tubo, un prisma birifrangente, un doppio anastigmatico Zeiss, 

 erano aggiustati convenientemente sopra un solido banco ottico che permet- 

 teva di allinearli esattamente sul prolungamento dell'asse ottico del colli- 

 matore. L'apertura dell'obiettivo era più che sufficiente perchè il fascio lumi- 

 noso coprisse completamente il sistema dei prismi. 



La lunghezza dello spazio era circa 2 mm. ; la caduta di potenziale 

 totale del tubo, che in buona parte è caduta catodica, era circa 5000 Volta ; 



f 1 ) Ogni elemento « a si può quindi considerare come un diagramma della distri- 

 buzione del campo nelle diverse sezioni del tubo come si vede schematicamente nella 

 fig. 2, dove l'asse x coincide colla riga non decomposta, e y si prende come asse della detta 

 intensità. Allora, ammettendo che lo scarto sia proporzionale ad essa, l'area compresa 

 rappresenta la caduta di potenziale nella regione catodica, e siccome la riga a a risulta 



Fig. 2. 



molto approssimativamente una retta inclinata sulla x, il valor medio della intensità del 

 campo elettrico si ottiene dividendo la totale caduta catodica per la distanza fra il 

 catodo C e il limite dello spazio oscuro ; il massimo di detta intensità in prossimità del 

 catodo, è dato dal doppio di questo valore medio. 



Rendiconti. 1914, Voi. XXIII, 1° Sem. 44 



