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coincidere con a. Noi ci avviciniamo così a quello che realmente accade 

 nel caso di un corpo fìsso investito da una corrente. 



Diciamo S' lo spazio compreso fra er ed co, S" quella compreso fra co 

 e I 0 . Nello spazio S', e nell'istante t 0 a cui ci riferiamo, il liquido sia 

 in quiete ; nello spazio S" (che supporremo a connessione multipla) il moto 

 sia irrotazionale. 



Potremo applicare la formula (17), in cui si dovrà porre D = 0, man- 

 cando i vortici in tutto lo spazio S. Inoltre, poiché nello spazio S' non si 



ha movimento, ed è nulla per conseguenza tanto la velocità V quanto la 

 funzione U, sarà nullo l'integrale esteso a tr, e nell'integrale esteso ad w 

 sarà E' = 0, se intendiamo che E r si riferisca alla faccia di co rivolta verso 

 S r . Quanto ad E", poiché nei punti di co la componente normale della ve- 

 locità è nulla (il liquido essendo in quiete nello spazio S'), avremo dalla 

 V 2 7)1// 



formula (16) E" = — , ove s'intende che V rappresenti la velocità 



2 7m 



sulla faccia esterna di co, n la normale esterna. Onde sarà per la (17): 



Se co viene a coincidere con <r, ove -^- = X Ì ritroviamo la formula (18). 



