dove v' è la frequenza atomica dell'arsenico nella lega di punto di fusione 

 assoluto 6', e v ne è la frequenza atomica allo stato puro, in cui fonde 

 a T, gradi (assoluti), possiamo, coi dati sperimentali, ricavare Tj . 



Si ha 



p _ Cs P (ffi + g») — Qi G sb 



9* 



dove con C as , C s & si indica il calore specifico dell'arsenico e dall'antimonio 

 nella lega, e con C sp il calore specifico, sempre a pressione costante, della 

 lega. 



Senonchè, il calore specifico dell'antimonio, nelle leghe considerate, è 

 praticamente eguale a quello dell'antimonio puro, perchè il punto di fusione 

 del metallo e delle leghe differisce assai poco. Allora, moltiplicando G at per 

 il peso atomico dell'arsenico, si ha il calore atomico C dell'arsenico, e, da 

 questo, il valore di v' con l'equazione 



quando si supponga che il calore specifico a pressione costante non differisca 

 apprezzabilmente da quello a volume costante. Questo fatto si verifica con 

 migliore approsssimazione a temperatura bassa. Dal calore specifico del me- 

 tallo puro, alla stessa temperatura, si calcola v: e così, nella (1), è tutto 

 noto, meno che T, . 



Per la lega [I], alla temperatura assoluta media di 137 gradi, si 

 calcola 



T, = 1250 ; 



e per la lega [II], alla stessa temperatura, 



T, = 1154 . 



Come media, dunque, Ti = 1202. Il valore così calcolato non differisce 

 molto da quelli trovati da Goubau e Jolibois, e, data l'approssimazione 

 delle ipotesi accettate, il risultato presenta un notevole interesse. Tanto più 

 che anche le considerazioni di Biltz (*), sopra la classificazione degli ele- 

 menti in base alla variazione periodica delle frequenze atomiche, sembrano 

 confermarlo. 



(») Zeit. flir Elektr., XVII (1911), 670. 

 Ebndiconti. 1914, Voi. XX1H, 1° Sem. 



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