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Le stesse relazioni si ottengono procedendo per raffreddamento, cioè 

 uguagliando la quantità di calore che in definitiva perde 1 kgr. d'aria che 

 viene raffreddato di 1° a volume costante, e poi compresso tino alla pres- 

 sione iniziale con quella che perderebbe la stessa aria se fosse raffreddata 

 d'altrettanto, (1-j-c^T), a pressione costante, oppure uguagliando la quan- 

 tità di calore che essa perde quando venga raffreddata di 1° a pressione 

 costante e poi ridotta al volume iniziale, con quella che perderebbe se fosse 

 raffreddata d'altrettanto (l°-f-J 2 T) a volume costante. 



Il valore di k sarà dunque noto se si determina sperimentalmente di 

 quanto si riscalda o raffredda l'aria che subisce una determinata varia- 

 zione istantanea di pressione, oppure di volume. 



Questa determinazione evidentemente non potrebbe esser fatta con un 

 termometro a mercurio; esso tarda troppo a mettersi in equilibrio di tem- 

 peratura coll'aria, mentre invece la temperatura che si vuol misurare varia 

 rapidamente; inoltre la sua massa è troppo grande. 



Maggiore probabilità di un buon risultato in questa misura s'avrebbe 

 usando uno speciale bolometro, di massa piccolissima, di gran superficie 

 estesa per tutto il volume dell'aria, dimodoché della temperatura, certo non 

 uniforme, di questa si potesse avere molto rapidamente (e con opportune cor- 

 rezioni per il calore ceduto nel brevissimo tempo alle pareti) il valore medio. 



Clément e Desormes hanno evitato le suddette difficoltà: 1° usando 

 come termometro la stessa aria che viene dilatata o compressa; 2° evitando 

 di misurare direttamente la temperatura prodottasi e rapidamente variabile, 

 e misurando invece di quanto ne differisce la temperatura ambiente. Mi 

 pare anche molto opportuna la compressione dell'aria effettuata senza ricorrere 

 a uno stantuffo, il quale produce calore per attrito e ne sottrae per condu- 

 zione e forse anche nel meccanismo stesso della compressione. 3° Evitando di 

 misurare direttamente la temperatura prodottasi e molto rapidamente varia- 

 bile, e misurando invece di quanto ne differisce la temperatura ambiente. 



La pressione ti osservata nel manometro, nella 3 a fase dell'esperienza, 

 misura dunque la variazione di temperatura prodotta dalla rapida varia- 

 zione di pressione. Poiché la variazione di temperatura di 1° fa variare la 

 pressione di (l/T)jo, la variazione di pressione ti corrisponderà ad una va- 

 riazione di temperatura h'T/p. Lo stesso risultato s'ottiene osservando che 

 nella 2* e 3 a fase dell'esperienza il volume dell'aria è lo stesso, quindi : 



fjpz = T,/T, , ossia p/(p - ti) — (T + <TT)/T , 

 quindi, con molta approssimazione trascurando ti rispetto a p si ha: 



óT = ti T/p . 



La variazione di temperatura óT è stata prodotta nell'esperienza da una 

 variazione di pressione h qualsiasi, ma nella formula (3), d\T si riferisce 



