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a colpire l'elemento da , siano distribuite uniformemente sulla superficie sfe- 

 rica di raggio r e centro da. Da ogni elemento ds di tale superficie parti- 

 ranno ioni in tutte le direzioni ; ma fra queste si dovrà prendere in conside- 

 razione soltanto quella che permette ai ioni di colpire l'elemento da; il nu- 

 mero di ioni, che in ogni minuto secondo partono da ds e arrivano a da, 

 si potrà rappresentare con n . ds.do . 



Ciò posto, si assuma una terna di assi ortogonali, di cui quello delle z 

 sia parallelo alla direzione del campo magnetico supposto uniforme e d' in- 

 tensità H , e si rappresentino con e la carica e con m la massa di un ione 



g 



(o di un elettrone). Ponendo per semplicità k = H— le equazioni del moto 



sono : 



Esse si integrano facilmente. Dicendo x 0 ,y 0 , So le coordinate del punto M 0 

 da cui parte il ione nell' istante £ = 0, ed u 0 , v 0 , w 0 le componenti della sua 

 velocità V pel medesimo istante, si ha, come è facilissimo verificare: 



u 0 cos (kt) — v 0 sen(kt) 



{ -^7 = u 0 sen (kt)-\- t> 0 cos(/^) 



Uq sen (kt) — v 0 [1 — cos (kt)'] 

 (3) \ k(y — y 0 ) = u 0 [1 — cos (kt)] -f- v 0 sen (kt) 



io 0 t . 





/ ~lx 













l)t 









1 ~òt 



k(x 





k(y 



— */o) 



(* 



— *o) 



