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I valori di « e « per questo nuovo punto di partenza si ottengono 

 dalle (9) cambiando 6 in B-\-n, oppure in 6 — n . In ogni modo ne risul- 

 tano valori eguali e di segno contrario a quelli relativi al punto (x 0 , y 0 , z 0 ) . 

 Dunque gli effetti di tutti i ioni si distruggono due a due. Ciò vale per le 

 componenti di velocità traversali alla direzione del campo, ma non per w 0 ; 

 però questa non è da tenere in considerazione se, come si suppone, da appar- 

 tiene ad un corpo, mobile intorno ad un asse parallelo alla direzione del 

 campo, poiché w Q ha rispetto a tale asse un momento nullo. 



Si supponga in secondo luogo che l'elemento da posto nell'origine 0 sia 

 parallelo ad 0^, per esempio giaccia nel piano xz . In questo caso le ve- 

 locità da comporre sono quelle possedute dai ioni partenti dai vari elementi 

 della mezza sfera di centro 0 e raggio r posta da una parte del piano xz , 

 p. es. dalla parte dell'asse Oy positivo. 



In questo caso consideriamo insieme al punto (x 0 , y 0 , z 0 ) il suo sim- 

 metrico rispetto al piano xy , cioè il punto (x 0 , y 0 , — z 0 )- I valori di u e v 

 per questo ultimo punto si ricavano dalle (9) cambiando segno a z 0 . Sic- 

 come però esse non contengono z 0 esplicitamente, ed cc 0 (che contiene z 0 ) è, 

 come si è visto nel precedente paragrafo, sempre positivo, così i valori di u 

 e y restano invariati. Donde questa conseguenza, che nelle integrazioni ba- 

 sterà tener conto di una sola metà della mezza sfera sopra indicata, per 

 esempio il quarto di superficie sferica compreso fra i piani xy ed x^, a 

 patto naturalmente di raddoppiare il risultato. 



Con un ragionameuto analogo ai precedenti si può far vedere, che se 

 l'elemento da giacente in 0 nel piano xz può essere percosso dai ioni su 

 entrambe le faccio, l'effetto complessivo è nullo. Infatti si ha per risultato 

 zero quando alle u e v dovute ai ioni partenti dai precedenti punti (x g , y 0 , z 0 ) 

 e (^Of^oi — ^o) si aggiungono quelli partenti dai punti simmetrici a questi 

 rispetto all'asse Oz. Ne risulta che una lamina mobile non ha tendenza a 

 spostarsi se i ioni possono liberamente giungere sulle sue due faccie. 



5. L'integrazione necessaria per calcolare l'effetto risultante dei ioni 

 partenti dalla semisfera, nel cui centro si trova l'elemento da giacente nel 

 piano xz , è facilissima per quanto riguarda le componenti u parallele all'ele- 

 mento da, ma non certo per le v normali all'elemento stesso; fortunatamente 

 però non occorre tener conto di queste, come si vedrà più oltre. 



La risultante delle u relative ai punti di partenza (x 0 , y<> , z 0 ) e (x 0 , y 0 , 

 — £0) è, come si è detto poc'anzi, il doppio della u (9) cioè: 



u = — kg cos («0 + 0) : sen a 0 . 



Componiamo coll'effetto di questi due punti quello dei loro simmetrici 

 rispetto al piano yz, cioè quello dei punti (— x 0 , y 0 , g t ) e (— x 0 ,y 0 ,—2 0 ). 

 La u per questi due punti presi insieme si ricaverà dall'ultima equazione 

 Rendiconti. 1914, Voi. XXIII, 1° Sem. 118 



