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sendo controbilanciato da quello prodotto sopra un corrispondente egual ele- 

 mento della faccia opposta, basterà tener conto, come del resto si avvertì 

 già, delle componenti orizzontali u parallele agli elementi. Ora essendo 

 1 / 2 À.dcf la quantità di moto recata dai ioni nell'unità di tempo ad un ele- 

 mento d<y, per l'intera faccia di area ac, essa sarà l / 2 A. ac , ed il suo mo- 

 mento rispetto all'asse di rotazione sarà Va A • ^c . jr, ossia 1 U kabc. Per 



ciascuna delle faccie d'area bc si avrà un egual valore. Quindi per le quattro 

 faccio laterali il momento fi della quantità di moto, che supporemo integral- 

 mente trasmessa dai ioni al corpo mobile, sarà: 



fji = Aabc = AU 



se con U si rappresenta il volume del parallelepipedo. Questo è l'effetto 

 totale, perchè gli urti ricevuti dalle faccie orizzontali hanno momento nullo. 



In modo analogo si tratta il caso d' un cilindro verticale mobile intorno 

 al proprio asse. 



Sia R il raggio della sua sezione ed L l'altezza. Poiché l l 2 kda.H è 

 il momento della quantità di moto data nell' unità di tempo ad un elemento 

 da, quello ^ relativo all'intera superficie laterale 2 7rRL del cilindro sarà 

 jit = A7rR 2 L = AU, indicando qui pure con U il volume del corpo sospeso. 



Identico risultato si ottiene con corpi d'altra forma, per esempio prismi, 

 coni, sfere, ecc. 



Dalla forinola 



a — AU = nRenr 3 U 



si deducono queste conseguenze, e cioè che il momento fx: 



1° è proporzionale all'intensità del campo magnetico; 



2 e è indipendente dalla grandezza della velocità V attribuita ai ioni, 

 ciò che si comprende pensando, che aumentando V ogni ione è meno deviato 

 dal cammino rettilineo che seguirebbe qualora non esistesse il campo, nel 

 qual caso naturalmente non si producono rotazioni; 



3° è proporzionale al volume del corpo mobile; 



4° è proporzionale ad n e a r 3 ; ma da ciò non si possono trarre 

 conseguenze sicure, circa l' influenza della rarefazione del gas. Infatti r cresce 

 verosimilmente se si diminuisce la pressione del gasf; ma in pari tempo 

 cala n, perchè diminuisce il numero di molecole e quindi anche dei ioni 

 presenti. 



La forinola precedente si può d'altronde generalizzare assai. Limitandoci 

 al caso d' un corpo di rivoluzione mobile intorno al proprio asse di figura 

 verticale Oz si immagini tracciata nel piano xz la. sua curva meridiana, e 

 sia di un elemento di essa, di coordinate x e z. Colla rotazione intorno 

 all'asse Oz, mentre la curva suddetta genera la superficie esposta all'urto 



