— 904 — 



dei ioni, l'elemento lineare di descrive un'area 2nx.dl. Su ciascun ele- 

 mento superficiale da di essa gli urti dei ioni hanno per effetto di comuni- 

 care ad esso una quantità di moto 72 Acosjff . da diretta secondo la tangente 

 orizzontale, essendo /? l'angolo compreso fra Os e di. 



Infatti, non si deve tener conto delle componenti di velocità parallele 

 ad Os 0 che incontrano questo asse, perchè hanno momento nullo; e nella 

 espressione della componente efficace si deve porre Hcos/? al posto di H, 

 visto che l'azione su un elemento perpendicolare al campo è nulla. 



Il momento di detta quantità di moto rispetto all'asse di rotazione è 

 72 Acos/? . da . x , e per l'intera area generata dalla rivoluzione dell'ele- 

 mento di è 72 Acos/? . 2nx . di . x, od anche nkx^dz, perchè si ha 



Per l'intera superficie di rivoluziono il momento della quantità di moto 

 dovuta all'urto dei ioni nell'unità di tempo sarà dunque 



dove l'integrazione va estesa a tutta la curva meridiana. Evidentemente 



nx'dz non è altro allora che il volume U del corpo mobile ; dunque fi = AU . 



Nello stesso modo che la quantità di moto comunicata nell' unità di 

 tempo coi loro urti dalle molecole di un gas alla parete del recipiente 

 equivale ad una forza continua, che è la pressione del gas, così il momento 

 della quantità di moto comunicata nell' unità di tempo dai ioni al corpo gi- 

 revole equivale ad una coppia agente in modo continuo. Se il corpo è sospeso 

 ad un filo, tale coppia potrà essere equilibrata dalla elasticità di torsione, 

 del filo stesso, ed allora l'angolo di torsione, che a quella è proporzionale, 

 fornirà una misura relativa della detta coppia. Di qui la possibilità di ve- 

 rificazioni sperimentali delle conclusioni tratte dalla teoria, ed enunciate 

 più sopra. 



Nel caso degli urti delle molecole gassose si ritiene che esse rimbalzino 

 sulla parete urtata ; nel caso di ioni nulla di sicuro si può per ora asserire, 

 ed è possibile che essi restino sul corpo girante. 



7. Si può fare una obbiezione contro la legittimità del calcolo esposto 

 alla fine del § 0, col quale si è giunti alla formola q = 1 / 2 A.da . 



Si supponga sempre l'elemento da collocato in 0 nel piano xs , e anzi 

 lo si consideri effettivamente come uno degli elementi di una faccia piana 

 appartenente al corpo esposto all'urto dei ioni. Ora accade, che per certe 

 posizioni attribuite al punto (x 0 , y 0 , z 0 ) sulla sfera di centro 0 e raggio r, 

 la traiettoria porcorsa dai ioni partenti da quel punto prima di giungere 

 in 0 incontra altrove (punto N sulla figura) il piano xz . Sembra dunque 



ds = di cos /? . 



