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che il risultato del calcolo del § 5 sia errato, perchè non si dovrebbe tener 

 conto, come invece si è fatto, degli urti di quei ioni, che non raggiungono 

 l'elemento de. 



Se non che, se il punto N fa parte della stessa superficie piana di cai 

 do è uno degli elementi, ha luogo una compensazione pel fatto, che l'effetto 

 prodotto dall' urto dei ioni in N equivale esattamente a quello, che i ioni 

 stessi avrebbero prodotto arrivando sino in 0. 



Infatti, il punto N è caratterizzato dall'essere ?j = 0 e s (e quindi 

 anche a) differente da zero. Ora se nella seconda delle (5), dopo avervi in- 

 trodotto nel posto di u 0 e v 0 i valori (6), si pone y = 0, si trova dopo 

 alcune opportune trasformazioni: 



sen a . sen (a -f- <*<> -f- ti) = 0 



e poiché a non è zero: a = — « 0 — ti. 



Ponendo questo valore di a nella prima delle (8) si trova per la com- 

 ponente secondo x della velocità con cui il ione urta il piano xz: 



~òx .. . cos(— «o — ti) 



— — = — 1 U kg , 



~òt * sen« 0 



valore identico a quello di u delle (9), che è la componente secondo x della 

 velocità con cui il ione urterebbe il piano medesimo, se arrivasse sino ad 0 . 



Mancherà questa curiosa compensazione solo per elementi marginali 

 dalla faccia piana, di cui da è l'elemento in 0 ; ma l'errore rimanente sarà 

 trascurabile, per poco che la faccia stessa abbia dimensioni grandi in para- 

 gone di r. Per una superficie curva sarà la stessa cosa, purché il raggio di 

 curvatura sia grande in confronto di r, ciò che praticamente può conside- 

 rarsi come quasi sempre verificato. 



8. L'esposta teoria mette in chiaro il meccanismo e l'essenza stessa 

 del fenomeno delle rotazioni ionomagnetiche, e perciò con essa viene rag- 

 giunto lo scopo che mi ero prefisso; però essa presuppone condizioni di uni- 

 formità e di simmetria, che non sempre possono essere sperimentalmente 

 realizzate. 



Non lo sono, per esempio, quando la ionizzazione del gas viene pro- 

 dotta mediante scariche esplosive, come nella mia prima disposizione spe- 

 rimentale. Ioni ed elettroni sono allora lanciati in ogni direzione intorno 

 alle scintille con così considerevoli velocità da dar luogo ad effetti meccanici 

 assai notevoli, ed il corpo girante è investito dai ioni assai più dalla parte 

 che guarda verso le scintille che dalla parte opposta. 



Oltre a questa dissimetria, il fatto stesso del possedere molti dei ioni 

 velocità assai grandi fa sì, che il loro ultimo percorso libero possa assumere 

 valori assai più grandi di quello precedentemente ammesso come valore 

 medio di r. 



